Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

Содержание
  1. Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
  2. 1.7.2. Математический маятник
  3. 1.7.3. Физический маятник
  4. 1.7.4. Энергия гармонических колебаний
  5. 1.7.5. Затухающие колебания .
  6. 1.7.6. Вынужденные колебания. Резонанс .
  7. 1.7.7. Автоколебания
  8. 1.7.8. Сложение колебаний одного направления
  9. 1.7.9. Биения
  10. 1.7.10. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний (фигуры Лиссажу)
  11. 1.7.11. Распространение волн в упругой среде
  12. 1.7.12. Уравнение плоской волны
  13. Свободные колебания пружинного маятника. Общие сведения
  14. Лекция №7. МЕХАНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ
  15. 5.1. Свободные гармонические колебания и их характеристики.
  16. 5.2. Сложение одинаково направленных и взаимно перпендикулярных гармонических колебаний.
  17. 5.3. Дифференциальное уравнение гармонических колебаний и его решение.
  18. 5.4. Энергия гармонических колебаний.
  19. 5.5. Пружинный, математический и физический маятники.
  20. 🌟 Видео

Видео:Механика. Л 10.1. Колебания. Вывод дифференциального уравнения пружинного маятникаСкачать

Механика. Л 10.1. Колебания. Вывод дифференциального уравнения пружинного маятника

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

Простейшими из колебаний являются гармонические. Это колебания, при которых колеблющаяся величина изменяется со временем по закону синуса или косинуса.

Рассмотрим пружинный маятник (Рис. 1.7.1).

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
Рис. 1.7.1. Пружинный маятник

В состоянии покоя сила тяжести уравновешивается упругой силой:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.1)

Если сместить шарик от положения равновесия на расстояние х, то удлинение пружины станет равным Δl0 + х. Тогда результирующая сила примет значение:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.2)

Учитывая условие равновесия (1.7.1), получим:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.3)

Знак «минус» показывает, что смещение и сила имеют противоположные направления.

Упругая сила f обладает следующими свойствами:

  1. Она пропорциональна смещению шарика из положения равновесия;
  2. Она всегда направлена к положению равновесия.

Для того, чтобы сообщить системе смещение х, нужно совершить против упругой силы работу:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.4)

Эта работа идет на создание запаса потенциальной энергии системы:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.5)

Под действием упругой силы шарик будет двигаться к положению равновесия со все возрастающей скоростью Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. Поэтому потенциальная энергия системы будет убывать, зато возрастает кинетическая энергия Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(массой пружины пренебрегаем). Придя в положение равновесия, шарик будет продолжать двигаться по инерции. Это — замедленное движение и прекратится тогда, когда кинетическая энергия полностью перейдет в потенциальную. Затем такой же процесс будет протекать при движении шарика в обратном направлении. Если трение в системе отсутствует, шарик будет колебаться неограниченно долго.

Уравнение второго закона Ньютона в этом случае имеет вид:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.6)

Преобразуем уравнение так:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.7)

Вводя обозначение Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника, получим линейное однородное дифференциальное уравнение второго порядка:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.8)

Прямой подстановкой легко убедиться, что общее решение уравнения (1.7.8) имеет вид:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.9)

где а — амплитуда и φ — начальная фаза колебания — постоянные величины. Следовательно, колебание пружинного маятника является гармоническим (Рис. 1.7.2).

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
Рис. 1.7.2. Гармоническое колебание

Вследствие периодичности косинуса различные состояния колебательной системы повторяются через определенный промежуток времени (период колебаний) Т, за который фаза колебания получает приращение 2π. Рассчитать период можно с помощью равенства:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.10)

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.11)

Число колебаний в единицу времени называется частотой:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.12)

За единицу частоты принимается частота такого колебания, период которого равен 1 с. Такую единицу называют 1 Гц.

Из (1.7.11) следует, что:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.13)

Следовательно, ω0 — это число колебаний, совершаемое за 2π секунд. Величину ω0 называют круговой или циклической частотой. Используя (1.7.12) и (1.7.13), запишем:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.14)

Дифференцируя (1.7.9) по времени, получим выражение для скорости шарика:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.15)

Из (1.7.15) следует, что скорость также изменяется по гармоническому закону и опережает смещение по фазе на ½π. Дифференцируя (1.7.15), получим ускорение:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.16)

1.7.2. Математический маятник

Математическим маятником называют идеализированную систему, состоящую из нерастяжимой невесомой нити, на которой подвешено тело, вся масса которого сосредоточена в одной точке.

Отклонение маятника от положения равновесия характеризуют углом φ, образованным нитью с вертикалью (Рис. 1.7.3).

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
Рис. 1.7.3. Математический маятник

При отклонении маятника от положения равновесия возникает вращательный момент, который стремится вернуть маятник в положение равновесия:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.17)

Напишем для маятника уравнение динамики вращательного движения, учитывая, что момент его инерции равен ml 2 :

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.18)

Это уравнение можно привести к виду:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.19)

Ограничиваясь случаем малых колебаний sinφ ≈ φ и вводя обозначение:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.20)

уравнение (1.7.19) может быть представлено так:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.21)

что совпадает по форме с уравнением колебаний пружинного маятника. Следовательно, его решением будет гармоническое колебание:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.22)

Из (1.7.20) следует, что циклическая частота колебаний математического маятника зависит от его длины и ускорения свободного падения. Используя формулу для периода колебаний (1.7.11) и (1.7.20), получим известное соотношение:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.23)

1.7.3. Физический маятник

Физическим маятником называется твердое тело, способное совершать колебания вокруг неподвижной точки, не совпадающей с центром инерции. В положении равновесия центр инерции маятника С находится под точкой подвеса О на одной с ней вертикали (Рис. 1.7.4).

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
Рис. 1.7.4. Физический маятник

При отклонении маятника от положения равновесия на угол φ возникает вращательный момент, который стремится вернуть маятник в положение равновесия:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.24)

где m — масса маятника, l — расстояние между точкой подвеса и центром инерции маятника.

Напишем для маятника уравнение динамики вращательного движения, учитывая, что момент его инерции равен I:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.25)

Для малых колебаний sinφ ≈ φ. Тогда, вводя обозначение:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.26)

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.27)

что также совпадает по форме с уравнением колебаний пружинного маятника. Из уравнений (1.7.27) и (1.7.26) следует, что при малых отклонениях физического маятника от положения равновесия он совершает гармоническое колебание, частота которого зависит от массы маятника, момента инерции и расстояния между осью вращения и центром инерции. С помощью (1.7.26) можно вычислить период колебаний:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.28)

Сравнивая формулы (1.7.28) и (1.7.23) получим, что математический маятник с длиной:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.29)

будет иметь такой же период колебаний, что и рассмотренный физический маятник. Величину (1.7.29) называют приведенной длиной физического маятника. Следовательно, приведенная длина физического маятника — это длина такого математического маятника, период колебаний которого равен периоду колебаний данного физического маятника.

Точка на прямой, соединяющей точку подвеса с центром инерции, лежащая на расстоянии приведенной длины от оси вращения, называется центром качания физического маятника. По теореме Штайнера момент инерции физического маятника равен:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.30)

где I0 — момент инерции относительно центра инерции. Подставляя (1.7.30) в (1.7.29), получим:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.31)

Следовательно, приведенная длина всегда больше расстояния между точкой подвеса и центром инерции маятника, так что точка подвеса и центр качания лежат по разные стороны от центра инерции.

1.7.4. Энергия гармонических колебаний

При гармоническом колебании происходит периодическое взаимное превращение кинетической энергии колеблющегося тела Ек и потенциальной энергии Еп, обусловленной действием квазиупругой силы. Из этих энергий слагается полная энергия Е колебательной системы:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.32)

Распишем последнее выражение

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.33)

Но к = mω 2 , поэтому получим выражение для полной энергии колеблющегося тела

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.34)

Таким образом полная энергия гармонического колебания постоянна и пропорциональна квадрату амплитуды и квадрату круговой частоты колебания.

1.7.5. Затухающие колебания .

При изучении гармонических колебаний не учитывались силы трения и сопротивления, которые существуют в реальных системах. Действие этих сил существенно изменяет характер движения, колебание становится затухающим .

Если в системе кроме квазиупругой силы действуют силы сопротивления среды (силы трения), то второй закон Ньютона можно записать так:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника.(1.7.34.а)

Для решения этого дифференциального уравнения необходимо знать, от каких параметров зависит сила трения. Обычно предполагают, что при не очень больших амплитудах и частотах сила трения пропорциональна скорости движения и, естественно, направлена противоположно ей:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника,(1.7.34.б)

где r – коэффициент трения, характеризующий свойства среды оказывать сопротивление движению. Подставим (1.7.34б) в (1.7.34а):

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника,(1.7.34.в)

где Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятникаβ – коэффициент затухания; ω 0 – круговая частота собственных колебаний системы.

Решение уравнения(1.7.34.в) существенно зависит от знака разности: Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника, где ω – круговая частота затухающих колебаний. При Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятникакруговая частота ω является действительной величиной и решение (1.7.34.в) будет следующим:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника.(1.7.35)

График этой функции показан на рис.1.7.5 сплошной кривой 1, а штриховой линией 2 изображено изменение амплитуды:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника.(1.7.35.а)

Период затухающих колебаний зависит от коэффициента трения и определяется формулой

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника.(1.7.35.б)

При очень малом трении Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятникапериод затухающего колебания близок к периоду незатухающего свободного колебания (1.7.35.б)

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятникаВывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
Рис.1.7.5. Затухающее колебаниеРис.1.7.6. Апериодический процесс

Быстрота убывания амплитуды колебаний определяется коэффициентом затухания : чем больше β, тем сильнее тормозящее действие среды и тем быстрее уменьшается амплитуда. На практике, степень затухания часто характеризуют логарифмическим декрементом затухания , понимая под этим величину, равную натуральному логарифму отношения двух последовательных амплитуд колебаний, разделенных интервалом времени, равным периоду колебаний:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника;

Следовательно, коэффициент затухания и логарифмический декремент затухания связаны достаточно простой зависимостью:

λ=βT .(1.7.37)

При сильном затухании Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятникаиз формулы (1.7.37) видно, что период колебания является мнимой величиной. Движение в этом случае уже называется апериодическим . График апериодического движения в виде показан на рис. 1.7.6. Незатухающие и затухающие колебания называют собственными или свободными . Они возникают вследствие начального смещения или начальной скорости и совершаются при отсутствии внешнего воздействия за счет первоначально накопленной энергии.

1.7.6. Вынужденные колебания. Резонанс .

Вынужденными колебаниями называются такие, которые возникают в системе при участии внешней силы, изменяющейся по периодическому закону.

Предположим, что на материальную точку кроме квазиупругой силы и силы трения действует внешняя вынуждающая сила

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника,

где F 0 – амплитуда; ω – круговая частота колебаний вынуждающей силы. Составим дифференциальное уравнение (второй закон Ньютона):

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника,

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника,(1.7.38)

где Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника.

Решение дифференциального уравнения (3.19) является суммой двух колебаний: затухающих и незатухающих с амплитудой

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника,(1.7.39)

Амплитуда вынужденного колебания (1.7.39) прямо пропорциональна амплитуде вынуждающей силы и имеет сложную зависимость от коэффициента затухания среды и круговых частот собственного и вынужденного колебания. Если ω 0 и β для системы заданы, то амплитуда вынужденных колебаний имеет максимальное значение при некоторой определенной частоте вынуждающей силы, называемой резонансной .

Само явление – достижение максимальной амплитуды для заданных ω 0 и β – называют резонансом.

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
Рис. 1.7.7. Резонанс

При отсутствии сопротивления Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятникаамплитуда вынужденных колебаний при резонансе бесконечно большая. При этом из ω рез =ω 0 , т.е. резонанс в системе без затухания наступает тогда, когда частота вынуждающей силы совпадает с частотой собственных колебаний. Графическая зависимость амплитуды вынужденных колебаний от круговой частоты вынуждающей силы при разных значениях коэффициента затухания показана на рис. 5.

Механический резонанс может быть как полезным, так и вредным явлением. Вредное действие резонанса связано главным образом с разрушением, которое он может вызвать. Так, в технике, учитывая разные вибрации, необходимо предусматривать возможные возникновения резонансных условий, в противном случае могут быть разрушения и катастрофы. Тела обычно имеют несколько собственных частот колебаний и соответственно несколько резонансных частот.

Если коэффициент затухания внутренних органов человека был бы не велик, то резонансные явления, возникшие в этих органах под воздействием внешних вибраций или звуковых волн, могли бы привести к трагическим последствиям: разрыву органов, повреждению связок и т.п. Однако такие явления при умеренных внешних воздействиях практически не наблюдаются, так как коэффициент затухания биологических систем достаточно велик. Тем не менее резонансные явления при действии внешних механических колебаний происходят во внутренних органах. В этом, видимо, одна из причин отрицательного воздействия инфразвуковых колебаний и вибраций на организм человека.

1.7.7. Автоколебания

Существуют и такие колебательные системы, которые сами регулируют периодическое восполнение растраченной энергии и поэтому могут колебаться длительное время.

Незатухающие колебания, существующие в какой-либо системе при отсутствии переменного внешнего воздействия, называются автоколебаниями , а сами системы – автоколебательными.

Амплитуда и частота автоколебаний зависят от свойств в самой автоколебательной системе, в отличие от вынужденных колебаний они не определяются внешними воздействиями.

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
Рис. 1.7.8. Блок-схема автоколебаний

Во многих случаях автоколебательные системы можно представить тремя основными элементами (рис.1.7.8): 1) собственно колебательная система; 2) источник энергии; 3) регулятор поступления энергии в собственно колебательную систему. Колебательная система каналом обратной связи (рис. 6) воздействует на регулятор, информирую регулятор о состоянии этой системы.

Классическим примером механической автоколебательной системы являются часы, в которых маятник или баланс являются колебательной системой, пружина или поднятая гиря – источником энергии, а анкер – регулятором поступления энергии от источника в колебательную систему.

Многие биологические системы (сердце, легкие и др.) являются автоколебательными. Характерный пример электромагнитной автоколебательной системы – генераторы автоколебательных колебаний.

1.7.8. Сложение колебаний одного направления

Рассмотрим сложение двух гармонических колебаний одинакового направления и одинаковой частоты:

x 1 =a 1 cos(ω 0 t + α 1 ), x 2 =a 2 cos(ω 0 t + α 2 ).

Гармоническое колебание можно задать с помощью вектора, длина которого равна амплитуде колебаний, а направление образует с некоторой осью угол, равный начальной фазе колебаний. Если этот вектор вращается с угловой скоростью ω 0 , то его проекция на выбранную ось будет изменяться по гармоническому закону. Исходя из этого, выберем некоторую ось Х и представим колебания с помощью векторов а 1 и а 2 (рис.1.7.9).

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
Рис.1.7.9

Вектор а является суммой векторов а 1 и а 2 . Проекция вектора а на ось Х равна сумме проекций векторов а 1 и а 2 :

Следовательно, вектор а представляет собой результирующее колебание. Этот вектор вращается с той же угловой скоростью, что и векторы а 1 и а 2 . Таким образом, результирующее движение представляет собой гармоническое колебание с частотой ω 0 , амплитудой а и начальной фазой α. Используя теорему косинусов, находим значение амплитуды результирующего колебания:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.40)

Из рис.1.7.6 следует, что

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника.

Схемы, в которых колебания изображаются графически в виде векторов на плоскости, называются векторными диаграммами.

Из формулы 1.7.40 следует. Что если разность фаз обоих колебаний равна нулю, амплитуда результирующего колебания равна сумме амплитуд складываемых колебаний. Если разность фаз складываемых колебаний равна Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника, то амплитуда результирующего колебания равна Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. Если частоты складываемых колебаний не одинаковы, то векторы, соответствующие этим колебаниям будут вращаться с разной скоростью. В этом случае результирующий вектор пульсирует по величине и вращается с непостоянной скоростью. Следовательно, в результате сложения получается не гармоническое колебание, а сложный колебательный процесс.

1.7.9. Биения

Рассмотрим сложение двух гармонических колебаний одинакового направления мало отличающихся по частоте. Пусть частота одного из них равна ω , а второго ω+∆ω, причем ∆ω 1 =a cos ωt, x 2 =a cos(ω+∆ω)t.

Сложив эти выражения и используя формулу для суммы косинусов, получаем:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.41)

(во втором множителе пренебрегаем членом Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятникапо сравнению с ω). График функции (1.7.41) изображен на рис. 1.7.10.

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
Рис.1.7.10

Колебания (1.7.41) можно рассматривать как гармоническое колебание частотой ω, амплитуда которого изменяется по закону Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. Эта функция является периодической с частотой в два раза превышающей частоту выражения, стоящего под знаком модуля, т.е. с частотой ∆ω. Таким образом, частота пульсаций амплитуды, называемая частотой биений, равна разности частот складываемых колебаний.

1.7.10. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний (фигуры Лиссажу)

Если материальная точка совершает колебания как вдоль оси х, так и вдоль оси у, то она будет двигаться по некоторой криволинейной траектории. Пусть частота колебаний одинакова и начальная фаза первого колебания равна нулю, тогда уравнения колебаний запишем в виде:

х=а cos ωt, y=b cos(ωt+α),(1.7.42)

где α – разность фаз обоих колебаний.

Выражение (1.7.42) представляет заданное в параметрическом виде уравнение траектории, по которой движется точка, участвующая в обоих колебаниях. Если исключить из уравнений (1.7.42) параметр t, то получим уравнение траектории в обычном виде:

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.43)

Уравнение (1.7.43) представляет собой уравнение эллипса, оси которого ориентированы произвольно относительно координатных осей х и у. Ориентация эллипса и величина его полуосей зависят от амплитуд а и b и разности фаз α. Рассмотрим некоторые частные случаи:

α=mπ (m=0, ±1, ±2, …). В этом случае эллипс вырождается в отрезок прямой

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника,(1.7.44)

где знак плюс соответствует нулю и четным значениям m (рис 1.7.8.а), а знак минус – нечетным значениям m (рис.1.7.8.б). Результирующее колебание является гармоническим с частотой ω, амплитудой Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника, совершающимся вдоль прямой (1.7.44), составляющей с осью х угол Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятникаВывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(рис.1.7.11).

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
Рис.1.7.11.а

Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
Рис.1.7.11. б

  • α=(2m+1)Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

  • (m=0, ±1, ±2, …). В этом случае уравнение имеет вид

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Это уравнение эллипса, оси которого совпадают с осями координат, а его полуоси равны амплитудам (рис. 1.7.12). Если амплитуды равны, то эллипс становится окружностью.

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
    Рис.1.7.12

    Если частоты взаимно перпендикулярных колебаний отличаются на малую величину ∆ω, их можно рассматривать как колебания одинаковой частоты, но с медленно изменяющейся разностью фаз. В этом случае уравнения колебаний можно записать

    x=a cos ωt, y=b cos[ωt+(∆ωt+α)]

    и выражение ∆ωt+α рассматривать как разность фаз, медленно изменяющуюся со временем по линейному закону. Результирующее движение в этом случае происходит по медленно изменяющейся кривой, которая будет последовательно принимать форму, отвечающую всем значениям разности фаз от -π до+π.

    Если частоты взаимно перпендикулярных колебаний не одинаковы, то траектория результирующего движения имеет вид довольно сложных кривых, называемых фигурами Лиссажу . Пусть, например, частоты складываемых колебаний относятся как 1 : 2 и разность фаз π/2. Тогда уравнения колебаний имеют вид

    x=a cos ωt, y=b cos[2ωt+π/2].

    За то время, пока вдоль оси х точка успевает переместиться из одного крайнего положения в другое, вдоль оси у, выйдя из нулевого положения, она успевает достигнуть одного крайнего положения, затем другого и вернуться. Вид кривой показан на рис. 1.7.13. Кривая при таком же соотношении частот, но разности фаз равной нулю показана на рис.1.7.14. Отношение частот складываемых колебаний обратно отношению числа точек пересечения фигур Лиссажу с прямыми, параллельными осям координат. Следовательно, по виду фигур Лиссажу можно определить соотношение частот складываемых колебаний или неизвестную частоту. Если одна из частот известна.

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
    Рис.1.7.13

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
    Рис.1.7.14

    Чем ближе к единице рациональная дробь, выражающая отношение частот колебаний, тем сложнее получающиеся фигуры Лиссажу.

    1.7.11. Распространение волн в упругой среде

    Если в каком-либо месте упругой (твёрдой жидкой или газообразной) среды возбудить колебания её частиц, то вследствие взаимодействия между частицами это колебание будет распространяться в среде от частицы к частице с некоторой скоростью υ. процесс распространения колебаний в пространстве называется волной .

    Частицы среды, в которой распространяется волна, не вовлекаются волной в поступательное движение, они лишь совершают колебания около своих положений равновесия.

    В зависимости от направлений колебаний частиц по отношению к направлению, в котором распространяется волна, различают продольные и поперечные волны. В продольной волне частицы среды колеблются вдоль распространения волны. В поперечной волне частицы среды колеблются в направлениях, перпендикулярных к направлению распространения волн. Упругие поперечные волны могут возникнуть лишь в среде, обладающей сопротивлением сдвигу. Поэтому в жидкой и газообразной средах возможно возникновения только продольных волн. В твёрдой среде возможно возникновение как продольных, так и поперечных волн.

    На рис. 1.7.12 показано движение частиц при распространении в среде поперечной волны. Номерами 1,2 и т. д. обозначены частицы отстающие друг от друга на расстояние, равное (¼ υT), т.е. на расстояние, проходимое волной за четверть периода колебаний, совершаемых частицами. В момент, времени принятый за нулевой, волна, распространяясь вдоль оси слева направо, достигла частицы 1, вследствие чего частица начала смещаться из положения равновесия вверх, увлекая за собой следующие частицы. Спустя четверть периода частица 1 достигает крайнего верхнего положения равновесия частица 2. По пришествие ещё четверти периода первая часть будет проходить положение равновесия, двигаясь в направлении сверху вниз, вторая частица достигнет крайнего верхнего положения, а третья частица начнёт смещаться вверх из положения равновесия. В момент времени равный T, первая частица закончит полный цикл колебания и будет находиться в таком же состоянии движения, как чальный момент. Волна к моменту времени T, пройдя путь (υT), достигнет частицы 5.

    На Рис. 1.7.13 показано движение частиц при распространении в среде продольной волны. Все рассуждения, касающиеся поведения частиц в поперечной волне, могут быть отнесены и к данному случаю с заменой смещений вверх и вниз смещениями вправо и влево.

    Из рисунка видно, что при распространении продольной волны в среде создаются чередующиеся сгущения и разряжения частиц (места сгущения обведены на рисунке пунктиром), перемещающиеся в направлении распространения волны со скоростью υ.

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
    Рис. 1.7.15

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
    Рис. 1.7.16

    На рис. 1.7.15 и 1.7.16 показаны колебания частиц, положения, равновесия которых лежат на оси x. В действительности колеблются не только частицы, расположенные вдоль оси x, а совокупность частиц, заключённых в некотором объёме. Распространяясь от источников колебаний, волновой процесс охватывает всё новые и новые части пространства, геометрическое место точек, до которых доходят колебания к моменту времени t, называется фронтом волны (или волновым фронтом). Фронт волны представляет собой ту поверхность, которая отделяет часть пространства, уже вовлеченную в волновой процесс, от области, в которой колебания ещё не возникли.

    Геометрическое место точек, колеблющихся в одинаковой фазе, называется волновой поверхностью . Волновую поверхность можно провести через любую точку пространства, охваченного волновым процессом. Следовательно, волновых поверхностей существует бесконечное множество, в то время как волновой фронт каждый момент времени только один. Волновые поверхности остаются не подвижными (они проходят через положения равновесия частиц, колеблющихся в одной фазе ). Волновой фронт всё время перемещается.

    Волновые поверхности могут быть любой формы. В простейших случаях они имеют форму плоскости или сферы. Соответственно волна в этих случаях называется плоской или сферической. В плоской волне волновые поверхности представляют собой множество параллельных друг другу плоскостей, в сферической волне – множество концентрических сфер.

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
    Рис. 1.7.17

    Пусть плоская волна распространяется вдоль оси x . Тогда все точки сферы, положения, равновесия которых имеет одинаковую координату x (но различие значения координат y и z), колеблются в одинаковой фазе.

    На Рис. 1.7.17 изображена кривая, которая даёт смещение ξ из положения равновесия точек с различными x в некоторый момент времени. Не следует воспринимать этот рисунок как зримое изображение волны. На рисунке показан график функций ξ ( x, t) для некоторого фиксированного момента времени t. Такой график можно строить как для продольной так и для поперечной волны.

    Расстояние λ, на короткое распространяется волна за время, равное периоду колебаний частиц среды, называется длиной волны . Очевидно, что

    λ=υT(1.7.45 )

    где υ – скорость волны, T – период колебаний. Длину волны можно определить также как расстояние между ближайшими точками среды, колеблющимися с разностью фаз, равной 2π (см. рис. 1.7.14)

    Заменив в соотношении(1.7.45) T через 1/ν (ν – частота колебаний), получим

    λν=υ .(1.7.46)

    К этой формуле можно придти также из следующих соображений. За одну секунду источник волн совершает ν колебаний, порождая в среде при каждом колебании один «гребень» и одну «впадину» волны. К тому моменту, когда источник будет завершать ν — е колебание, первый «гребень» успеет пройти путь υ. Следовательно, ν «гребней» и «впадин» волны должны уложиться в длине υ.

    1.7.12. Уравнение плоской волны

    Уравнением волны называется выражение, которое дает смещение колеблющейся частицы как функцию ее координат x, y, z и времени t :

    (имеются в виду координаты равновесного положения частицы). Эта функция должна быть периодической относительно времени t , и относительно координат x, y, z. . Периодичность по времени вытекает из того, что точки, отстоящие друг от друга на расстоянии λ , колеблются одинаковым образом.

    Найдем вид функции ξ в случае плоской волны, предполагая, что колебания носят гармонический характер. Для упрощения направим оси координат так, чтобы ось x совпадала с направлением распространения волны. Тогда волновые поверхности будут перпендикулярными к оси x и, поскольку все точки волновой поверхности колеблются одинаково, смещение ξ будет зависеть только от x и t :

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника
    Рис.1.7.18

    Пусть колебания точек, лежащих в плоскости x = 0 (рис. 1.7.18), имеют вид

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Найдем вид колебания точек в плоскости, соответствующей произвольному значению x . Для того, чтобы пройти путь от плоскости x =0 до этой плоскости, волне требуется время Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника( υ – cкорость распространения волны). Следовательно, колебания частиц, лежащих в плоскости x , будут отставать по времени на τ от колебаний частиц в плоскости x = 0 , т.е. будут иметь вид

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Итак, уравнение плоской волны (продольной, и поперечной), распространяющейся в направлении оси x , выглядит следующим образом:

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.47)

    Величина а представляет собой амплитуду волны. Начальная фаза волны α определяется выбором начала отсчета x и t . При рассмотрении одной волны начало отсчета времени и координаты обычно выбирают так, чтобы α была равной нулю. При совместном рассмотрении нескольких волн сделать так, чтобы для всех них начальные фазы равнялись нулю, как правило, не удается.

    Зафиксируем какое – либо значение фазы, стоящей в уравнении (1.7.47), положив

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.48)

    Это выражение определяет связь между временем t и тем местом x , в котором фаза имеет зафиксированное значение. Вытекающее из него значение dx/dt дает скорость, с которой перемещается данное значение фазы. Продифференцировав выражение (1.7.48), получим

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника.(1.7.49)

    Таким образом, скорость распространения волны υ уравнении (1.7.47) есть скорость перемещения фазы, в связи с чем, ее называют фазовой скоростью.

    Согласно (1.7.49) dx/dt> 0, следовательно, уравнение (1.7.47) описывает волну, распространяющуюся в сторону возрастания x .

    Волна, распространяющаяся в противоположном направлении, описывается уравнением

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.50)

    Действительно, приравняв константе фазу волны (1.7.50) и продифференцировав получившееся равенство, придем к соотношению

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника,

    из которого следует, что волна (1.7.50) распространяется в сторону убывания x .

    Уравнению плоской волны можно придать симметричный относительно x и t вид. Для этого введем величину

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника,(1.7.51)

    которая называется волновым числом. Умножив числитель и знаменатель последнего выражения на частоту ν, и вспомнив, что Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника, можно представить волновое число в виде

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника.(1.7.52)

    Раскрыв в уравнении волны

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    круглые скобки и используя волновое число, придем к следующему уравнению плоской волны, распространяющейся вдоль оси :

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.53)

    Уравнение волны, распространяющейся в сторону убывания x :

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    При выводе формулы (1.7.53) мы предполагали, что амплитуда колебаний не зависит от x . Для плоской волны это наблюдается в том случае, когда энергия волны не поглощается средой. При распространении в поглощающей энергию среде интенсивность волны с удалением от источника колебаний постепенно уменьшается – наблюдается затухание волны. Опыт показывает, что в однородной среде такое затухание происходит по экспоненциальному закону:

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Соответственно уравнение плоской волны, с учетом затухания , имеет следующий вид:

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1.7.54)

    (a 0 – амплитуда в точках плоскости x = 0).

    © ФГОУ ВПО Красноярский государственный аграрный университет, 2013

    Видео:Математические и пружинные маятники. 11 класс.Скачать

    Математические и пружинные маятники. 11 класс.

    Свободные колебания пружинного маятника. Общие сведения

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Цель работы. Ознакомиться с основными характеристиками незатухающих и затухающих свободных механических колебаний.

    Задача. Определить период собственных колебаний пружинного маятника; проверить линейность зависимости квадрата периода от массы; определить жесткость пружины; определить период затухающих колебаний и логарифмический декремент затухания пружинного маятника.

    Приборы и принадлежности. Штатив со шкалой, пружина, набор грузов различной массы, сосуд с водой, секундомер.

    1. Свободные колебания пружинного маятника. Общие сведения

    Колебаниями называются процессы, в которых периодически изменяется одна или несколько физических величин, описывающих эти процессы. Колебания могут быть описаны различными периодическими функциями времени. Простейшими колебаниями являются гармонические колебания – такие колебания, при которых колеблющаяся величина (например, смещение груза на пружине) изменяется со временем по закону косинуса или синуса. Колебания, возникающие после действия на систему внешней кратковременной силы, называются свободными.

    Рассмотрим одну из простейших колебательных систем – пружинный маятник, представляющий собой груз массой m, подвешенный на абсолютно упругой пружине с коэффициентом жесткости k
    (рис. 1). Пусть l0 – длина пружины без подвешенного к ней груза. При подвешивании груза под действием силы тяжести пружина растянется на x1 так, что маятник будет находиться в положении равновесия вследствие равенства модулей силы тяжести mg и упругой силы Fупр: mg = kx1, стремящейся вернуть груз в положение равновесия (полагается, что деформации пружины идеально упругие и подчиняются закону Гука).

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятникаВывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Если груз вывести из положения равновесия, отклонив на величину x, то сила упругости возрастает: Fупр = – kx2= – k(x1 + x). Дойдя до положения равновесия, груз будет обладать отличной от нуля скоростью и пройдет положение равновесия по инерции. По мере дальнейшего движения будет увеличиваться отклонение от положения равновесия, что приведет к возрастанию силы упругости, и процесс повторится в обратном направлении. Таким образом, колебательное движение системы обусловлено двумя причинами: 1) стремлением тела вернуться в положении равновесия и 2) инерцией, не позволяющей телу мгновенно остановиться в положении равновесия. В отсутствии сил трения колебания продолжались бы сколь угодно долго. Наличие силы трения приводит к тому, что часть энергии колебаний переходит во внутреннюю энергию и колебания постепенно затухают. Такие колебания называются затухающими.

    Незатухающие свободные колебания

    Сначала рассмотрим колебания пружинного маятника, на который не действуют силы трения – незатухающие свободные колебания. Согласно второму закону Ньютона c учетом знаков проекций на ось X

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(1)

    Из условия равновесия смещение, вызываемое силой тяжести: Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. Подставляя Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятникав уравнение (1), получим: Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. Разделив правую и левую часть этого уравнения на m и принимая, что a = d2x/dt2, получим дифференциальное уравнение

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. (2)

    Это уравнение называется дифференциальным уравнением гармонических колебаний пружинного маятника. Из этого уравнения следует, что после прекращения внешнего воздействия, приводящего к первоначальному отклонению системы от положения равновесия, движение груза обусловлено только действием упругой силы (сила тяжести вызывает постоянное смещение).

    Общее решение однородного дифференциального уравнения второго порядка (2) имеет вид

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. (3)

    Данное уравнение называется уравнением гармонических колебаний. Наибольшее отклонение груза от положения равновесия А0 называется амплитудой колебаний. Величина Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника, стоящая в аргументе косинуса, называется фазой колебания. Постоянная φ0 представляет собой значение фазы в начальный момент времени (t = 0) и называется начальной фазой колебаний. Величина

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника(4)

    есть круговая или циклическая частота собственных колебаний, связанная с периодом колебаний Т соотношением Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. Период колебаний определяется

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. (5)

    Рассмотрим свободные колебания пружинного маятника при наличии силы трения (затухающие колебания). В простейшем и вместе с тем наиболее часто встречающемся случае сила трения пропорциональна скорости υ движения:

    где r – постоянная, называемая коэффициентом сопротивления. Знак минус показывает, что сила трения и скорость имеют противоположные направления. Уравнение второго закона Ньютона в проекции на ось Х при наличии упругой силы и силы трения

    Данное дифференциальное уравнение с учетом υ = dx/dt можно записать

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника, (8)

    где Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятникакоэффициент затухания; Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника– циклическая частота свободных незатухающих колебаний данной колебательной системы, т. е. при отсутствии потерь энергии (β = 0). Уравнение (8) называют дифференциальным уравнением затухающих колебаний.

    Чтобы получить зависимость смещения x от времени t, необходимо решить дифференциальное уравнение (8). В случае малых затуханий (Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника) решение уравнения можно записать следующим образом:

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника, (9)

    где А0 и φ0 – начальная амплитуда и начальная фаза колебаний;
    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника– циклическая частота затухающих колебаний при ω >> Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятникаω ≈ ω0.

    Движение груза в этом случае можно рассматривать как гармоническое колебание с частотой ω и переменной амплитудой, меняющейся по закону:

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. (10)

    На графике функции (9), рис. 2, пунктирными линиями показано изменение амплитуды (10) затухающих колебаний.

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Рис. 2. Зависимость смещения х груза от времени t при наличии силы трения

    Для количественной характеристики степени затухания колебаний вводят величину, равную отношению амплитуд, отличающихся на период, и называемую декрементом затухания:

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. (11)

    Часто используют натуральный логарифм этой величины. Такой параметр называется логарифмическим декрементом затухания:

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. (12)

    Если за время t амплитуда уменьшается в n раз, то из уравнения (10) следует, что

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. (13)

    Отсюда для логарифмического декремента получаем выражение

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. (14)

    Если за время t амплитуда уменьшается в е раз (е = 2,71 – основание натурального логарифма), то система успеет совершить число колебаний

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. (15)

    Следовательно, логарифмический декремент затухания – величина, обратная числу колебаний, совершаемых за то время, за которое амплитуда уменьшается в е раз. Чем больше θ, тем быстрее происходит затухание колебаний.

    2. Методика эксперимента и экспериментальная установка

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Рис. 3. Схема установки

    Установка состоит из штатива 1 с измерительной шкалой 2. К штативу на пружине 3 подвешиваются грузы 4 различной массы. При изучении затухающих колебаний в задании 2 для усиления затухания используется кольцо 5, которое помещается в прозрачный сосуд 6 с водой.

    В задании 1 (выполняется без сосуда с водой и кольца) в первом приближении затуханием колебаний можно пренебречь и считать гармоническими. Как следует из формулы (5) для гармонических колебаний зависимость T 2 = f (m) – линейная, из которой можно определить коэффициент жесткости пружины k по формуле

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника, (16)

    где Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника– угловой коэффициент наклона прямой T 2 от m.

    Задание 1. Определение зависимости периода собственных колебаний пружинного маятника от массы груза.

    1. Определить период колебаний пружинного маятника при различных значениях массы груза m. Для этого с помощью секундомера для каждого значения m трижды измерить время t полных n колебаний (n ≥10) и по среднему значению времени Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятникавычислить период Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника. Результаты занести в табл. 1.

    2. По результатам измерений построить график зависимости квадрата периода T2 от массы m. Из углового коэффициента графика определить жесткость пружины k по формуле (16).

    Результаты измерений для определения периода собственных колебаний

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника, с

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника, с

    Видео:5.4 Уравнение гармонических колебанийСкачать

    5.4 Уравнение гармонических колебаний

    Лекция №7. МЕХАНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ

    5.1. Свободные гармонические колебания и их характеристики.

    Колебания − это движения или процессы, обладающие той или иной степенью повторяемости во времени. Колебания называются периодическими, если значения физических величин, изменяющихся в процессе колебания, повторяются через равные промежутки времени. Наиболее важными характеристиками колебания являются: смещение, амплитуда, период, частота, циклическая частота, фаза.

    Простейший вид периодических колебаний − это гармонические колебания. Гармонические колебания − это периодическое изменение во времени физической величины, происходящее по закону косинуса или синуса. Уравнение гармонических колебаний имеет вид

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    1) Смещение x − это величина, характеризующая колебания и равная отклонению тела от положения равновесия в данный момент времени.

    2) Амплитуда колебаний А − это величина, равная максимальному отклонению тела от положения равновесия.

    3) Период колебаний T − это наименьший промежуток времени, через который система, совершающая колебания, снова возвращается в то же состояние, в котором она находилась в начальный момент, выбранный произвольно. Единица измерения [T] = 1 с .

    За период система совершает одно полное колебание.

    4) Частота колебаний ν − это величина, равная числу колебаний, совершаемых в единицу времени (за 1 секунду). Единица измерения [ν]= 1 Гц . Частота определяется по формуле

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    5) Циклическая частота ω − это величина, равная числу полных колебаний, совершающихся за 2π секунд. За единицу циклической частоты принята угловая частота, при которой за время 1 с совершается 2π циклов колебаний, [ω]= с -1 . Циклическая частота связана с периодом и частотой колебаний соотношением

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    6) Фаза колебаний ωt + φ0 − фаза указывает местоположение колеблющейся точки в данный момент времени.

    7) Начальная фаза φ0 − указывает местоположение колеблющейся точки в момент времени t = 0 .

    5.2. Сложение одинаково направленных и взаимно перпендикулярных гармонических колебаний.

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Сложение нескольких колебаний одинакового направления можно изображать графически с помощью метода векторной диаграммы.

    Гармоническое колебание может быть представлено графически с помощью вращающегося вектора амплитуды А . Для этого из произвольной точки O , выбранной на оси Ox , под углом φ0 , равным начальной фазе колебания, откладывается вектор амплитуды А . Модуль этого вектора равен амплитуде рассматриваемого колебания. Если этот вектор привести во вращение с угловой скоростью ω , равной циклической частоте колебаний, то проекция конца вектора амплитуды будет перемещаться по оси Ox и принимать значения от -A до +A , а колеблющаяся величина изменяться со временем по закону x = Acos(ωt + φ0)

    1. Сложение одинаково направленных гармонических колебаний.

    Сложим два гармонических колебания одинакового направления и одинаковой частоты. Смещение x колеблющегося тела будет суммой смещений x1 и x2 , которые запишутся следующим образом:

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Представим оба колебания на векторной диаграмме. Построим по правилу сложения векторов результирующий вектор А . Проекция этого вектора на ось Ox равна сумме проекций слагаемых векторов x=x2+x2 , следовательно, вектор А представляет собой результирующее колебание. Определим результирующий вектор амплитуды А потеореме косинусов

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Так как угол между векторами А 1 и А 2 равен φ=π-(φ21) , то cos[π-(φ21)]=-cos(φ21) , следовательно, результирующая амплитуда колебания будет равна

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Определим начальную фазу результирующего колебания.

    Из рисунка видно, что начальная фаза результирующего колебания

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Таким образом, тело, участвуя в двух гармонических колебаниях одного направления и одинаковой частоты, также совершает гармонические колебания в том же направлении и с той же частотой.

    2. Сложение взаимно перпендикулярных гармонических колебаний.

    Рассмотрим результат сложения двух гармонических колебаний одинаковой частоты, происходящих во взаимно перпендикулярных направлениях. Допустим, что материальная точка совершает колебания как вдоль оси X , так и вдоль оси Y . Выберем начало отсчета времени так, чтобы начальная фаза первого колебания была равна нулю. Тогда уравнения колебаний примут вид

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    где φ − разность фаз обоих колебаний.

    Уравнение траектории получим, исключив из уравнений (5.2.6) параметр времени t: cosωt= $$xover A_1$$ , а sinωt= $$sqrt=sqrt$$ Разложим косинус во втором из уравнений (5.2.6)

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Перепишем это уравнение в следующем виде

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    После преобразования, получим

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Используя тригонометрическое тождество cos 2 φ+sin 2 φ=1 , окончательно получим

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Это есть уравнение эллипса, оси которого ориентированы относительно координатных осей произвольно. Ориентация эллипса и величина его полуосей зависят от амплитуд колебаний и разности фаз.

    Рассмотрим несколько частных случаев и определим форму траектории для них:

    a) разность фаз равна нулю [φ=0]

    В этом случае $$( — )^2=0$$ , откуда получается уравнение прямой

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Результирующее движение является гармоническим колебанием вдоль этой прямой с частотой ω и амплитудой $$A= sqrt<A_1+A_2>$$ .

    2) разность фаз равна ±π[φ=±π] .

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    В этом случае $$( — )^2=0$$ , откуда получается уравнение прямой

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    3) Разность фаз равна ± $$πover 2$$ [φ=± $$π over2$$ ] . Тогда

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Уравнение эллипса, причем полуоси эллипса равны соответствующим амплитудам колебаний. При равенстве амплитуд колебаний эллипс вырождается в окружность. Случаи φ=+ $$πover 2$$ и φ=- $$πover 2$$ отличаются направлением движения. Если φ=+ $$πover 2$$ , то уравнения колебаний имеют следующий вид: x=A1cosωt , и y=-A2sinωt и движение совершается по часовой стрелке. Если φ=- $$πover 2$$ , , то уравнения колебаний имеют следующий вид: x=A1cosωt , и y=A2sinωt и движение совершается против часовой стрелке.

    Рассмотренные три частных случая представлены на рис. 5.2.3, а, б, в. Рис

    4) Если частоты складываемых взаимно перпендикулярных колебаний различны, то траектория результирующего движения имеет вид сложных кривых, называемых фигурами Лиссажу . Форма этих кривых определяется соотношением амплитуд, частот и разности фаз складываемых колебаний.

    На рис. 5.2.4 показаны фигуры Лиссажу, которые получаются при соотношении частот 1:2 и различной разности фаз колебаний.

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    По виду фигур можно определить неизвестную частоту по известной частоте или определить соотношение частот складываемых колебаний.

    5.3. Дифференциальное уравнение гармонических колебаний и его решение.

    Продифференцируем по времени уравнение гармонических колебаний

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    и получим выражение для скорости

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Из сравнения уравнений (5.3.1) и (5.3.2) следует, что скорость опережает смещение по фазе на π/2 . Амплитуда скорости равна Аω .

    Продифференцировав уравнение (2) еще раз по времени, получим выражение для ускорения

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Как следует из уравнения (5.3.3), ускорение и смещение находятся в противофазе. Это означает, что в тот момент времени, когда смещение достигает наибольшего, положительного значения, ускорение достигает наибольшего по величине отрицательного значения, и наоборот. Амплитуда ускорения равна Аω 2 (рис. 5.3.1).

    Из выражения (5.3.3) следует дифференциальное уравнение гармонических колебаний

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Результирующая сила, действующая на материальную точку массой m , определяется с помощью второго закона Ньютона. Проекция этой силы

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Эта сила пропорциональна смещению точки из положения равновесия и направлена в сторону противоположную этому смещению, т. е. она стремится вернуть точку в положение равновесия, и поэтому называется возвращающей силой . Таким образом, гармонические колебания происходят под действием силы F , пропорциональной смещению x и направленной к положению равновесия,

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    где k=mω 2 − постоянный коэффициент. Возвращающая сила подобна упругим силам, возникающим в телах при их деформации. Такая зависимость силы от смещения характерна для упругой силы, поэтому силы иной физической природы, удовлетворяющие зависимости (5.3.6) называются квазиупругими силами .

    Материальная точка, совершающая колебания под действием квазиупругой силы, называется линейным осциллятором . Ее динамическое поведение описывается дифференциальным уравнением

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    ω0 − собственная частота осциллятора.

    Решение этого уравнения дает закон движения линейного осциллятора x=Acos(ωt+φ0) .

    5.4. Энергия гармонических колебаний.

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    В процессе колебаний происходит превращение кинетической энергии в потенциальную энергию и обратно (рис. 5.4.1). В момент наибольшего отклонения от положения равновесия полная энергия состоит только из потенциальной энергии, которая достигает своего наибольшего значения. Далее при движении к положению равновесия потенциальная энергия уменьшается, при этом кинетическая энергия возрастает. При прохождении через положение равновесия полная энергия состоит лишь из кинетической энергии, которая в этот момент достигает своего наибольшего значения. Далее при движении к точке наибольшего отклонения происходит уменьшение кинетической и увеличение потенциальной энергии. И при наибольшем отклонении потенциальная опять максимальная, а кинетическая энергия рана нулю. И т. д.

    Потенциальная энергия тела, совершающего гармонические колебания равна

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Кинетическая энергия тела, совершающего гармонические колебания равна

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Таким образом, полная энергия гармонического колебания, состоящая из суммы кинетической и потенциальной энергий, определяется следующим образом

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Следовательно, полная энергия гармонического колебания

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    оказывается постоянной в случае гармонических колебаний.

    Найдем среднее значение потенциальной энергии за период колебания

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Аналогично получается для среднего значение кинетической энергии

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Таким образом, и потенциальная, и кинетическая энергии изменяются относительно своих средних значений по гармоническому закону с частотой 2ω и амплитудой ωt kA 2

    5.5. Пружинный, математический и физический маятники.

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Рассмотрим несколько простейших систем, совершающих свободные гармонические колебания.

    1) Пружинный маятник − это материальная точка массой m , подвешенная (или расположенная горизонтально) на абсолютно упругой пружине жесткостью k и совершающий гармонические колебания под действием упругой силы. Пусть шайба массой m , прикрепленная к пружине, совершает колебания. Для составления дифференциального уравнения колебаний запишем второй закон Ньютона в проекции на ось Ox Fупр=ma . Упругая сила Fупр=-kx . Приравнивая последние два уравнения и, используя определение ускорения тела, получим

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Сравнивая уравнения (5.3.7) и (5.5.2) получаем, что пружинный маятник совершает гармонические колебания с частотой

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Так как период колебаний определяется по формуле T= $$2πover ω_0$$ , то период колебаний пружинного маятника

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    2) Математический маятник − это идеализированная система, состоящая из невесомой и нерастяжимой нити, на которой подвешена материальная точка массой m . Отклонение маятника от положения равновесия будем характеризовать углом φ , образованным нитью с вертикалью.

    При отклонении маятника от положения равновесия возникает вращательный момент M , равный по величине mqlsinφ .Он имее акое же направление, что стремится вернуть маятник в положение равновесия. Следовательно, выражение для вращательного момента имеет вид: M=-mqlsinφ . Применим основно ательного движения

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    где L=ml 2 − момент инерции материальной точки. Тогда, учитывая, что угловое ускорение ε= $$d^2φover dt^2$$ , получим

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Если рассматривать малые колебания, то sinφ≈φ . Получим

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    То есть при малых колебаниях угловое отклонение математического маятника изменяется по гармоническому закону с частотой

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Период колебаний математического маятника

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    3) Физический маятник − это твердое тело, совершающее под действием силы тяжести колебания вокруг неподвижной оси, проходящей через точку, не совпадающую с центром масс тела. При отклонении маятника от положения равновесия на угол φ возникает вращательный момент, стремящийся вернуть маятник в положение равновесия. Этот момент равен M=-mglsinφ .

    Согласно основному уравнению динамики вращательного движения получаем

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    где I − момент инерции маятника относительно оси, проходящей через точку подвеса.

    Если рассматривать малые колебания, то sinφ≈φ . Получим

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    То есть при малых колебаниях угловое отклонение математического маятника изменяется по гармоническому закону с частотой

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Период колебаний математического маятника

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    Из сопоставления формул периодов колебаний математического и физического маятников T=2π $$sqrt$$ и T=2π $$sqrt$$ получается, что математический маятник с длиной

    Вывод дифференциального уравнения гармонических колебаний на примере пружинного маятника

    будет иметь такой же период колебаний, что и данный физический маятник.

    Величина lпр (отрезок OO′) называется приведенной длиной физического маятника − это длина такого математического маятника, период колебаний которого совпадает с периодом данного физического маятника. Точка на прямой, соединяющей точку подвеса с центром масс, и лежащая на расстоянии приведенной длины от оси вращения, называется центром качания (О′) физического маятника. Точка подвеса О и центр качания обладают свойством взаимности: при переносе точки подвеса в центр качания прежняя точка подвеса становится новым центром качания.

    🌟 Видео

    Гармонические колебания. Вывод формул. Математический маятник. Пружинный маятник. LC-контурСкачать

    Гармонические колебания. Вывод формул. Математический маятник. Пружинный маятник. LC-контур

    Уравнения и графики механических гармонических колебаний. Практ. часть - решение задачи. 11 класс.Скачать

    Уравнения и графики механических гармонических колебаний. Практ. часть - решение задачи. 11 класс.

    Урок 327. Гармонические колебанияСкачать

    Урок 327. Гармонические колебания

    Честный вывод уравнения колебанийСкачать

    Честный вывод уравнения колебаний

    Уравнения и графики механических гармонических колебаний. 11 класс.Скачать

    Уравнения и графики механических гармонических колебаний. 11 класс.

    Видеоурок по физике "Математический и пружинный маятники"Скачать

    Видеоурок по физике "Математический и пружинный маятники"

    Консультация к устному экзамену. Механика. Часть 6: "Колебания"Скачать

    Консультация к устному экзамену. Механика. Часть 6: "Колебания"

    Теормех. 2021-окт-18. Группа ПМФ. Двойной маятникСкачать

    Теормех. 2021-окт-18. Группа ПМФ. Двойной маятник

    Математический маятник или откуда формула периодаСкачать

    Математический маятник или откуда формула периода

    Физика 9 класс. Уравнение механического движения пружинного маятникаСкачать

    Физика  9 класс. Уравнение механического движения пружинного маятника

    "Гармонические колебания, часть 2 (дифференциальное исчисление)"Скачать

    "Гармонические колебания, часть 2   (дифференциальное исчисление)"

    Математические и пружинные маятники. Практическая часть- решение задачи. 11 класс.Скачать

    Математические и пружинные маятники. Практическая часть- решение задачи. 11 класс.

    Урок 329. Задачи на гармонические колебания - 1Скачать

    Урок 329. Задачи на гармонические колебания - 1

    Тема 3. Пружинный и математический маятники. Превращения энергии при гармонических колебанияхСкачать

    Тема 3. Пружинный и математический маятники. Превращения энергии при гармонических колебаниях

    ЧК_МИФ ВЫВОД УРАВНЕНИЯ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙСкачать

    ЧК_МИФ    ВЫВОД УРАВНЕНИЯ ВЫНУЖДЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ

    Урок 343. Затухающие колебания (часть 1)Скачать

    Урок 343. Затухающие колебания (часть 1)

    Лекция №10 "Свободные колебания" (Попов П.В.)Скачать

    Лекция №10 "Свободные колебания" (Попов П.В.)
    Поделиться или сохранить к себе: