В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

Видео:Распространение колебаний в среде. Волны | Физика 9 класс #28 | ИнфоурокСкачать

Распространение колебаний в среде. Волны | Физика 9 класс #28 | Инфоурок

Упругие волны

116. Определите разность фаз Δφ колебаний двух точек, лежащих на луче и друг от друга на расстоянии Δl = 1 м, если длина волны λ = 0,5 м.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

117. Две точки лежат на луче и находятся от источника колебаний на расстоянии x1 = 4 м и x2 = 7 м. Период колебаний T = 20 мс и скорость v распространения волны равна 300 м/с. Определите разность фаз колебаний этих точек.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

118. Волна распространяется в упругой среде со скоростью v = 150 м/с. Определите частоту ν колебаний, если минимальное расстояние Δx между точками среды, фазы колебаний которых противоположны, равно 0,75 м.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

119. Определите длину волны λ, если числовое значение волнового вектора k равно 0,02512 см -1 .

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

120. Звуковые колебания с частотой ν = 450 Гц и амплитудой А = 0,3 мм распространяются в упругой среде. Длина волны λ = 80 см. Определите: 1) скорость распространения волн; 2) максимальную скорость частиц среды.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

121. Плоская синусоидальная волна распространяется вдоль прямой, совпадающей с положительным направлением оси x в среде, не поглощающей энергию, со скоростью v = 10 м/с. Две точки, находящиеся на этой прямой на расстоянии x1 = 7 м и x2 = 10 м от источника колебаний, колеблются с разностью фаз Δφ = Зπ/5 . Амплитуда волны А = 5 см. Определите: 1) длину волны λ; 2) уравнение волны; 3) смещение E2 второй точки в момент времени t2 = 2 с.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

122. Поперечная волна распространяется вдоль упругого шнура со скоростью v = 10 м/с. Амплитуда колебаний точек шнура A = 5 см, а период колебаний T = 1 с. Запишите уравнение волны и определите: 1) длину волны; 2) фазу колебаний, смещение, скорость и ускорение точки, расположенной на расстоянии x1 = 9 м от источника колебаний в момент времени t1 = 2,5 с.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

124. Выведите связь между групповой и фазовой скоростями.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

126. Определите групповую скорость для частоты ν = 800 Гц, если фазовая скорость задается выражением v = a0 / корень(v+b), где a0 = 24 м*с -3/2 , b = 100 Гц.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

127. Два когерентных источника колеблются в одинаковых фазах с частотой ν = 400 Гц. Скорость распространения колебаний в среде v = 1 км/с. Определите, при какой наименьшей разности хода, не равной нулю, будет наблюдаться: 1) максимальное усиление колебаний; 2) максимальное ослабление колебаний.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

128. Два когерентных источника посылают поперечные волны в одинаковых фазах. Периоды колебаний Т = 0,2 с, скорость распространения волн в среде v = 800 м/с. Определите, при какой разности хода в случае наложения волн будет наблюдаться: 1) ослабление колебаний; 2) усиление колебаний.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

130. Два динамика расположены на расстоянии d = 0,5 м друг от друга и воспроизводят один и тот же музыкальный тон на частоте ν = 1500 Гц. Приемник находится на расстоянии l = 4 м от центра динамиков. Принимая скорость звука v = 340 м/с, определите, на какое расстояние от центральной линии параллельно динамикам надо отодвинуть приемник, чтобы он зафиксировал первый интерференционный минимум.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

131. Два динамика расположены на расстоянии d = 2,5 м друг от друга и воспроизводят один и тот же музыкальный тон на определенной частоте, который регистрируется приемником, находящимся на расстоянии l = 3,5 м от центра динамиков. Если приемник передвинуть от центральной линии параллельно динамикам на расстояние x = 1,55 м, то он фиксирует первый интерференционный минимум. Скорость звука v = 340 м/с. Определите частоту звука.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

134. Определите длину бегущей волны λ, если расстояние Δl между первым и четвертым узлами стоячей волны равно 30 см.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

135. СВЧ-генератор излучает в положительном направлении оси x плоские электромагнитные волны, которые затем отражаются обратно. Точки M1 и M2 соответствуют положениям двух соседних минимумов интенсивности и отстоят друг от друга на расстоянии l = 5 см. Определите частоту микроволнового генератора.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

136. Один конец упругого стержня соединен с источником гармонических колебаний, подчиняющихся закону ε = A cos ωt, а другой его конец жестко закреплен. Учитывая, что отражение в месте закрепления стержня происходит от менее плотной среды, определите характер колебаний в любой точке стержня.

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

Ошибка в тексте? Выдели её мышкой и нажми В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

Остались рефераты, курсовые, презентации? Поделись с нами — загрузи их здесь!

Видео:Урок 370. Механические волны. Математическое описание бегущей волныСкачать

Урок 370. Механические волны. Математическое описание бегущей волны

Падающая гармоническая поперечная волна (см. рис. 250) описывается уравнением [А — амплитуда, со — частота, v — скорость волны].

Видео:Якута А. А. - Механика - Волновое уравнение. Механические волны. Скорость распространения волнСкачать

Якута А. А. - Механика - Волновое уравнение. Механические волны. Скорость распространения волн

Ваш ответ

Видео:Распространение и взаимодействие волн в длинных линияхСкачать

Распространение и взаимодействие волн в длинных линиях

решение вопроса

Видео:Тема 6. Распространение колебаний в упругой среде. Волны. Частота, длина, скорость распространенияСкачать

Тема 6. Распространение колебаний в упругой среде. Волны. Частота, длина, скорость распространения

Похожие вопросы

  • Все категории
  • экономические 43,405
  • гуманитарные 33,632
  • юридические 17,905
  • школьный раздел 607,990
  • разное 16,855

Популярное на сайте:

Как быстро выучить стихотворение наизусть? Запоминание стихов является стандартным заданием во многих школах.

Как научится читать по диагонали? Скорость чтения зависит от скорости восприятия каждого отдельного слова в тексте.

Как быстро и эффективно исправить почерк? Люди часто предполагают, что каллиграфия и почерк являются синонимами, но это не так.

Как научится говорить грамотно и правильно? Общение на хорошем, уверенном и естественном русском языке является достижимой целью.

Видео:Лекция 2 ВолныСкачать

Лекция 2 Волны

§ 4.5. Уравнение бегущей волны

Ось X направим вдоль шнура, а начало отсчета свяжем с левым концом шнура (см. рис. 4.11). Смещение любой колеблющейся точки шнура от положения равновесия обозначим буквой S. Для описания волнового процесса необходимо знать значение S в любой точке шнура в любой момент времени, а следовательно, знать вид функции s = s(x, t).

Заставим конец шнура (точка х = 0) соверпгать гармонические колебания с частотой ω. Колебания этой точки будут происходить по закону

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

если начальную фазу колебаний считать равной нулю. Здесь sm — амплитуда колебаний (рис. 4.14, а).

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

Колебания распространяются вдоль шнура (оси X) со скоростью v и в произвольную точку шнура с координатой х придут спустя время

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

Эта точка также начнет совершать гармонические колебания с частотой ω, но с запаздыванием на время τ (рис. 4.14, б). Если пренебречь затуханием волны по мере ее распространения, то колебания в точке х будут происходить с той же амплитудой sm, но с другой фазой:

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

Это и есть уравнение бегущей волны*, распространяющ;ей-ся в положительном направлении оси X. В случае, когда начальная фаза колебаний в точке x = 0 равна не нулю, а произвольной величине φ0, уравнение бегуньей волны запишется так:

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

Амплитуда колебаний sm называется амплитудой волны. Величину, стоящую под знаком синуса, называют фазой волны. В общем случае фаза волны равна:

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

Разумеется, вместо синуса при записи уравнения бегущей волны мы могли бы использовать и косинус. Замена синуса на косинус эквивалентна изменению начальной фазы на π/2.

Выражение (4,5.5) для фазы волны можно преобразовать, если выразить циклическую частоту колебаний ω через частоту v или период Т, а скорость волны v заменить ее значением согласно формуле (4.3.2). Для случая φ0 = 0 получим:

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

Уравнение (4.5.3) бегущей гармонической волны примет при этом форму:

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

В этой форме записи отчетливо видно, что функция s(x, t) обладает периодичностью двоякого рода. Она периодична по времени при фиксированном х (период равен периоду колебаний Т, см. рис. 4.14) и периодична по пространству при фиксированном моменте времени (период равен длине волны λ, см. рис. 4.11). Это означает, что при замене t ⇒ t + Т или x ⇒ x + λ смещение s от положения равновесия согласно уравнению (4.5.7) остается одним и тем же.

Итак, в бегущей волне все точки среды (участки шнура) совершают вынужденные колебания с одним и тем же периодом, но с различными фазами. Две точки с координатами х1 и х2 имеют разность фаз

В длинном шнуре распространяется гармоническая поперечная волна которая описывается уравнением

При x2 — х1 = λ, разность фаз равна 2π. Точки колеблются синфазно. Если х2 — х1 = λ/2. О колебания происходят в противофазе.

Надо отметить, что строго гармонических волн не существует. Из-за неизбежных потерь механической энергии амплитуда колебаний постепенно уменьшается по мере распространения волны от источника возбуждения колебаний. Можно приближенно говорить о гармонической волне в том случае, когда затухание бегущей волны на одной длине волны очень мало и по всей длине шнура укладывается много длин волн. Уравнение (4.5.3) описывает процессы не только в поперечной волне, но и в продольной, например в длинном упругом стержне. При этом s(x, t) по-прежнему имеет смысл смещения колеблющихся частей стержня от положения равновесия. Эти смещения в продольной волне происходят вдоль направления распространения волны (оси X).

* Волна называется бегущей по той причине, что, как мы увидим в следующем параграфе, существуют и стоячие волны, у которых максимумы и минимумы колебаний не перемещаются с течением времени.

📽️ Видео

Общая физика | Л23: Элементы теории волн. Волновое уравнение. Поперечные и продольные колебанияСкачать

Общая физика | Л23: Элементы теории волн. Волновое уравнение. Поперечные и продольные колебания

Уравнения и графики механических гармонических колебаний. Практ. часть - решение задачи. 11 класс.Скачать

Уравнения и графики механических гармонических колебаний. Практ. часть - решение задачи. 11 класс.

Урок 384. Излучение электромагнитных волн.Скачать

Урок 384. Излучение электромагнитных волн.

Получение уравнения плоской бегущей волны.Скачать

Получение уравнения плоской бегущей волны.

Лекция Механические ВолныСкачать

Лекция  Механические Волны

МЕХАНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫСкачать

МЕХАНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ

МЕХАНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ период колебаний частота колебанийСкачать

МЕХАНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ период колебаний частота колебаний

Лекция №14 "Волны в упругих средах" (Попов П.В.)Скачать

Лекция №14 "Волны в упругих средах" (Попов П.В.)

Выполнялка 53.Гармонические колебания.Скачать

Выполнялка 53.Гармонические колебания.

КОЛЕБАНИЯ физика 9 класс решение задачСкачать

КОЛЕБАНИЯ физика 9 класс решение задач

Консультация к устному экзамену. Механика. Часть 9: "Волны"Скачать

Консультация к устному экзамену. Механика. Часть 9: "Волны"

ВОЛНОВЫЕ процессы. ВОЛНОВОЕ уравнение. | ПРИКЛАДНАЯ ФИЗИКА ВОЛН (лекция) - ПОТЁМКИН Ф. В. ФизФак МГУСкачать

ВОЛНОВЫЕ процессы. ВОЛНОВОЕ уравнение. | ПРИКЛАДНАЯ ФИЗИКА ВОЛН (лекция) - ПОТЁМКИН Ф. В. ФизФак МГУ

Продольные волны / Николай Алексеевич КолтовойСкачать

Продольные волны / Николай Алексеевич Колтовой

Основы радиочастотной электроники. Лекция 1. Теория длинных линийСкачать

Основы радиочастотной электроники. Лекция 1. Теория длинных линий
Поделиться или сохранить к себе: