Уравнение ядерной реакции для азота

Видео:Ядерная реакция с азотом и альфа-частицейСкачать

Ядерные реакции

В курсе ядерной физики в школе изучается явление взаимного превращения одного вещества в другое. Данные превращения могут быть как спонтанные (радиоактивный распад), так и индуцированные (несколько ядер сталкивают друг с другом). В результате такой реакции получается новые вещества. Для описания таких превращений используют введённую нами форму записи для элементов и организуют их в подобие уравнения:

• где
  • , — ядра до взаимодействия,
  • , — ядра после взаимодействия,
  • — — количество нуклонов (протонов+нейтронов) в соответствующих атомах,
  • — — количество протонов в соответствующих атомах.

Единственное, чем мы можем пользоваться в таких уравнениях, это простая логика — количество нуклонов и протонов в ходе реакции измениться не должно, таким образом, мы можем получить два уравнения:

Такие задачи обычно нацелены на поиск неизвестного элемента, и соотношений (2) — (3) для этого хватает. Находим количество протонов и нейтронов и, используя таблицу Менделеева, определяем нужный элемент.

Пример: пусть ядро азота и ядро гелия, сталкиваясь образуют ядро кислорода и неизвестный элемент. Найти данный элемент. По задаче сформируем уравнение:

Воспользуемся законом сохранения нуклонов (2) и (3):

Тогда искомый элемент — водород ( ).

Среди элементов, которые текстово могут встретиться в таких задачах, присутствуют:

• нейтрон — ,
• протон — , аналогом протона является ядро водорода ( ),
• дейтерий — — ядро водорода (изотоп), которое приобрело дополнительный нейтрон,
• тритий — — ядро водорода (изотоп), которое приобрело два дополнительных нейтрона,
• — частица (альфа-частица) — ядро гелия — ,
• — частица (бетта-частица) — по сути электрон — ,
• — частица (гамма-частица) — фактический фотон — .

Бетта-частица является обычным электроном, однако в ядре электронов нет, тогда электроны из ядра получается в результате ядерной реакции: .

Вывод: задачи на данную тематику практически всегда касаются поиска конкретного элемента в реакции. Поиск осуществляется законом сохранения нуклонов (уравнения (1) и (2)).

Видео:Химия 9 класс (Урок№14 - Азот: свойства и применение. Аммиак. Физические и химические свойства.)Скачать

Уравнение ядерной реакции для азота

Ядерными реакциями называют процессы, в которых атомные ядра претерпевают превращения в результате взаимодействия с элементарными частицами или другими атомными ядрами.

Первая ядерная реакция наблюдалась Резерфордом:

В этой реакции ядро атома исходного продукта азота-14 ( 14 N ) взаимодействует с бомбардирующей частицей (альфа-частицей — 4 He ). В результате ядерной реакции получаются конечный продукт (изотоп кислорода — 17 ₈ O ) и образующаяся частица -протон ( 1₁ H ). Протон чаще обозначают латинской буквой p.

Подобные реакции часто записывают, используя сокращенную форму записи:

причем за скобками ставят исходный и конечный продукты , а в скобках бомбардирующую и образующуюся частицы.

• В ядерных реакциях рассматриваются превращения отдельных атомов, поэтому любая ядерная реакция относится к одному атому.
• В ядерных реакциях выделившуюся или поглощенную энергию принято выражать в электронвольтах (или в Мегаэлектронвольтах).
• В ядерных реакциях образуются новые нуклиды (происходит превращение одних элементов в другие).
• Ядерные реакции, как правило, сопровождаются превращением некоторой массы вещества в энергию излучения.

Всякая ядерная реакция характеризуется энергией ядерной реакции, которая равна разности кинетической энергии ядер конечных и исходных продуктов и бомбардирующей и образующейся частиц.

Если энергия ядерной реакции отрицательна, реакция идет с поглощением энергии. Такие реакции называются эндотермическими. Примером такой реакции может служить реакция расщепления ядер атомов азота a -частицами. Экзотермическими называют такие ядерные реакции, которые идут с выделением энергии. Примером экзотермических реакций могут служить реакции деления ядер атомов тяжелых элементов, термоядерные реакции.

При всех ядерных реакциях соблюдаются законы сохранения электрического заряда, числа нуклонов, энергии, импульса.

Это означает, что при ядерных реакциях нуклоны не уничтожаются и не видоизменяются, происходит только их переход к другому ядру. Поэтому для ядерных реакций остается неизменным сумма массовых чисел и суммарный заряд ядер.

Поясним сказанное на нескольких простых примерах.

Задача 1.
Поясните на примере реакции, осуществленной Резерфордом (бомбардировка a -частицами ядер атомов азота), выполнение закона сохранения числа нуклонов и электрического заряда.

Решение. Запись реакции выглядит следующим образом:

В реакции (см. левую часть уравнения) участвуют атом азота и a -частица. Суммарное массовое число равно 14+4=18, а суммарный заряд равен 7+2=9. В результате ядерной реакции получаются атом кислорода и протон. Суммарное массовое число равно 17+1=18, а суммарный заряд равен 8+1=9. Очевидно, что в ходе реакции суммарное массовое число и суммарный заряд не изменились.

Задача 2.
Изотоп 14₇ N при захвате a -частицы образует некоторый элемент и протон. Определите, какой элемент образуется в результате этой реакции?

Решение. Начнем с записи реакции:

Вспомнив, что a -частица является ядром атома гелия, а для протона A=1, Z=1 перепишем реакцию в следующем виде:

Суммы зарядов и массовых чисел в левой и правой частях уравнения должны быть равны. Поэтому нетрудно определить, что для неизвестного нуклида X A=14+4-1=17, Z=7+2-1=8. Заглянув в таблицу Менделеева, определяем, что Z=8 соответствует кислороду. Следовательно, в результате реакции получается изотоп кислорода 17 ₈ O .

Задача 3.
При a -распаде радия 226₈₈ Ra образуется некоторый элемент. Что это за элемент?

Решение. Снова начнем с записи реакции:

Как и предыдущей задаче нетрудно вычислить, что для неизвестного элемента A=222, Z=86. Снова заглянув в таблицу Менделеева, определяем, что это изотоп радона 222₈₆ Rn.

Скорость протекания ядерных реакций при обычных температурах практически равна нулю. Это обусловлено двумя причинами:

• Размеры ядер крайне малы по сравнению с размерами атомов. Характерен такой пример: если представить себе единственный протон в атоме водорода в виде теннисного мяча, то орбита единственного электрона будет отстоять от него на 150 метров. Атом практически пуст.
• Атомные ядра окружены высоким потенциальным барьером, для преодоления которого заряженные частицы должны обладать большой кинетической энергией.

Ускорить протекание ядерных реакций можно двумя путями:

• Сильно (до десятков миллионов градусов) увеличить температуру вещества. Ядерные реакции, протекающие при таких температурах, принято называть термоядерными.
• Использовать для осуществления ядерных реакций ускоряемые частицы. Когда в ядро проникает частица (или группа частиц), то под воздействием нуклонов ядра она резко изменяет характер своего движения. Попавшая в ядро частица интенсивно обменивается энергией с нуклонами ядра, распределяя свою энергию между всеми нуклонами. В результате образуется единая система, представляющая собой так называемое составное ядро.

Составное ядро всегда возбуждено, поскольку обладают избыточной энергией, принесенной бомбардирующей частицей. Энергия возбуждения распределена между всеми нуклонами составного ядра, а средняя кинетическая энергия нуклонов составного ядра характеризует повышенную «ядерную температуру».

У такого «нагретого» ядра может происходить явление, аналогичное испарению молекул из капли обычной жидкости. Избыточная энергия или некоторая ее часть может сосредоточиться у какой-то одной частицы и она может «испариться», т.е покинуть ядро.

Время, которое протекает с момента образования составного ядра до его превращения в обычное ядро, существенно превышает время, которое затратила бы частица на «пробег» ядра со скоростью, которую она имела при подлете к нему. Иногда это время больше в миллионы раз. Именно по этой причине о составном ядре говорят как о реально существующем ядре.

Какие же дальнейшие превращения могут происходить с составным ядром. Для определенности предположим, что в ядро алюминия 27₁₃ Al попал нейтрон большой энергии. В образовавшемся составном ядре избыток энергии, необходимой для «испарения», может сосредоточиться, например, у одного из протонов, который сразу же покидает ядро. Последовательность ядерных превращений для такого случая отображается следующей схемой:

Обратите внимание, что возбужденное ядро обозначается символом * .

События могут развиваться и по другому «сценарию». Избыток энергии может сосредоточиться не у одного протона, а у группы частиц, состоящей из пары протонов и пары нейтронов. В этом случае происходит «испарение» всей группы целиком и ядро испускает a -частицу:

Две приведенных реакции представляют собой примеры реакций с испусканием заряженных частиц.

«Испариться» может и незаряженная частица — нейтрон или даже два нейтрона, если энергия возбуждения велика. При испускании двух нейтронов происходят следующие превращения (алюминий здесь заменен бромом):

Это пример ядерной реакции с испусканием незаряженных частиц.

Имеется существенное различие в протекании ядерных реакций с испусканием заряженных частиц и с испусканием нейтронов.

Для того, чтобы ядро испустило протон или a -частицу, необходима значительная энергия, равная или превосходящая высоту потенциального барьера. При «испарении» нейтронов нет потенциального барьера и столь большая энергия не требуется.

Может случиться и так, что возбужденное составное ядро испустит g -квант раньше, чем избыток энергии сосредоточится у одной из частиц. После излучения g -кванта оставшейся энергии возбуждения будет недостаточно для выбрасывания какой-либо частицы. Нейтрон так и останется в ядре. Это явление называется радиационным захватом.

Вот пример радиационного захвата:

Распределение энергии между частицами составного ядра носит статистический (случайный) характер, поэтому для каждого конкретного составного ядра заранее невозможно сказать, по какому пути будет поисходить превращение. Каждое из возможных превращений характеризуется всего лишь определенной вероятностью. В соответствии с этой вероятностью определенная доля (обычно измеряется в %) составных ядер всегда претерпевает данное конкретное превращение. А усреднение достигается благодаря огромному числу атомов в каждом грамме вещества.

Видео:Урок 471. Ядерные реакции. Энергетический выход ядерной реакцииСкачать

Ядерные реакции

Автор статьи — профессиональный репетитор, автор учебных пособий для подготовки к ЕГЭ Игорь Вячеславович Яковлев

Темы кодификатора ЕГЭ: ядерные реакции, деление и синтез ядер.

В предыдущем листке мы неоднократно говорили о расщеплении атомного ядра на составные части. Но как этого добиться в действительности? В результате каких физических процессов можно разбить ядро?

Наблюдения радиоактивного распада в изменяющихся внешних условиях — а именно, при различных давлениях и температурах, в электрических и магнитных полях — показали, что скорость радиоактивного распада от этих условий не зависит. Никаких превращений химических элементов друг в друга все эти факторы вызвать не способны. Очевидно, изменения энергии тут слишком малы, чтобы повлиять на атомное ядро — так ветер, обдувающий кирпичный дом, не в состоянии его разрушить.

Но разрушить дом можно артиллерийским снарядом. И Резерфорд в 1919 году решил воспользоваться наиболее мощными «снарядами», которые имелись тогда в распоряжении. Это были -частицы, вылетающие с энергией около 5 МэВ при радиоактивном распаде урана. (Как вы помните, это те самые снаряды, которыми он восемь лет назад бомбардировал лист золотой фольги в своих знаменитых опытах, породивших планетарную модель атома.)

Правда, превращений золота в другие химические элементы в тех экспериментах не наблюдалось. Ядро золота само по себе весьма прочное, да и к тому же содержит довольно много протонов; они создают сильное кулоновское поле, отталкивающее -частицу и не подпускающее её слишком близко к ядру. А ведь для разбивания ядра -снаряд должен сблизиться с ядром настолько, чтобы включились ядерные силы! Что ж, раз большое количество протонов мешает — может, взять ядро полегче, где протонов мало?

Резерфорд подверг бомбардировке ядра азота и в результате осуществил первую в истории физики ядерную реакцию:

В правой части (1) мы видим продукты реакции — изотоп кислорода и протон.

Стало ясно, что для изучения ядерных реакций нужно располагать частицами-снарядами высоких энергий. Такую возможность дают ускорители элементарных частиц. Ускорители имеют два серьёзных преимущества перед естественными «радиоактивными пушками».

1. В ускорителях можно разгонять любые заряженные частицы. В особенности это касается протонов, которые при естественном распаде ядер не появляются. Протоны хороши тем, что несут минимальный заряд, а значит — испытывают наименьшее кулоновское отталкивание со стороны ядер-мишеней.

2. Ускорители позволяют достичь энергий, на несколько порядков превышающие энергию α-частиц при радиоактивном распаде. Например, в Большом адронном коллайдере протоны разгоняются до энергий в несколько ТэВ; это в миллион раз больше, чем 5 МэВ у -частиц в реакции (1) , осуществлённой Резерфордом.

Так, с помощью протонов, прошедших через ускоритель, в 1932 году удалось разбить ядро лития (получив при этом две -частицы):

Ядерные реакции дали возможность искусственного превращения химических элементов.

Кроме того, в продуктах реакций стали обнаруживаться новые, не известные ранее частицы. Например, при облучении бериллия -частицами в том же 1932 году был открыт нейтрон:

Нейтроны замечательно подходят для раскалывания ядер: не имея электрического заряда, они беспрепятственно проникают внутрь ядра. (При этом ускорять нейтроны не надо — медленные нейтроны легче проникают в ядра. Нейтроны, оказывается, нужно даже замедлять, и делается это пропусканием нейтронов через обычную воду.) Так, при облучении азота нейтронами протекает следующая реакция:

Видео:Ядерные реакции. 10 класс.Скачать

Энергетический выход ядерной реакции

Обсуждая энергию связи, мы видели, что в результате ядерных процессов масса системы частиц не остаётся постоянной. Это, в свою очередь, приводит к тому, что кинетическая энергия продуктов ядерной реакции отличается от кинетической энергии исходных частиц.

Прежде всего напомним, что полная энергия частицы массы складывается из её энергии покоя и кинетической энергии :

Пусть в результате столкновения частиц и происходит ядерная реакция, продуктами которой служат частицы и :

Полная энергия системы частиц сохраняется:

Кинетическая энергия исходных частиц равна . Кинетическая энергия продуктов реакции равна . Энергетический выход ядерной реакции — это разность кинетических энергий продуктов реакции и исходных частиц:

Из (6) легко получаем:

Если 0′ alt=’Q > 0′ /> , то говорят, что реакция идёт с выделением энергии: кинетическая энергия продуктов реакции больше кинетической энергии исходных частиц. Из (7) мы видим, что в этом случае суммарная масса продуктов реакции меньше суммарной массы исходных частиц.

Если же , то реакция идёт с поглощением энергии: кинетическая энергия продуктов реакции меньше кинетической энергии исходных частиц. Суммарная масса продуктов реакции в этом случае больше суммарной массы исходных частиц.

Таким образом, термины «выделение» и «поглощение» энергии не должны вызывать недоумение: они относятся только к кинетической энергии частиц. Полная энергия системы частиц, разумеется, в любой реакции остаётся неизменной.

Чтобы посчитать энергетический выход ядерной реакции (5) , действуем по следующему алгоритму.

1. С помощью таблицы масс нейтральных атомов находим и , выраженные в а. е. м. (для нахождения массы ядра не забываем вычесть из массы нейтрального атома массу электронов).

2. Вычисляем массу исходных частиц, массу продуктов реакции и находим разность масс .

3. Умножаем на и получаем величину , выраженную в МэВ.

Мы сейчас подробно рассмотрим вычисление энергетического выхода на двух примерах бомбардировки ядер лития : сначала — протонами, затем — -частицами.

В первом случае имеем уже упоминавшуюся выше реакцию (2) :

Масса атома лития равна а. е. м. Масса электрона равна а. е. м. Вычитая из массы атома массу трёх его электронов, получаем массу ядра лития :

Масса протона равна а. е. м., так что масса исходных частиц:

Переходим к продуктам реакции. Масса атома гелия равна а. е. м. Вычитаем массу электронов и находим массу ядра гелия :

Умножая на , получаем массу продуктов реакции:

Масса, как видим, уменьшилась ; это означает, что наша реакция идёт с выделением энергии. Разность масс:

Теперь рассмотрим второй пример. При бомбардировке ядер лития -частицами происходит реакция:

Массы исходных ядер нам уже известны; остаётся сосчитать их суммарную массу:

Из таблицы берём массу атома бора (она равна а. е. м.); вычитаем массу пяти электронов и получаем массу ядра атома бора:

Масса нейтрона равна а. е. м. Находим массу продуктов реакции:

На сей раз масса увеличилась m_1)’ alt='(m_2 > m_1)’ /> , то есть реакция идёт с поглощением энергии.

Разность масс равна:

Энергетический выход реакции:

Таким образом, в реакции (8) поглощается энергия МэВ. Это означает, что суммарная кинетическая энергия продуктов реакции (ядра бора и нейтрона) на МэВ меньше, чем суммарная кинетическая энергия исходных частиц (ядра лития и -частицы). Поэтому чтобы данная реакция в принципе осуществилась, энергия исходных частиц должна быть не меньше МэВ.

Видео:Как Решать Задачи по Химии // Задачи с Уравнением Химической Реакции // Подготовка к ЕГЭ по ХимииСкачать

Деление ядер

Бомбардируя ядра урана медленным нейтронами, немецкие физики Ган и Штрассман обнаружили появление элементов средней части периодической системы: бария, криптона, стронция, рубидия, цезия и т. д. Так было открыто деление ядер урана.

На рис. 1 мы видим процесс деления ядра (изображение с сайта oup.co.uk.). Захватывая нейтрон, ядро урана делится на два осколка, и при этом освобождаются два-три нейтрона.

Рис. 1. Деление ядра урана

Осколки являются ядрами радиоактивных изотопов элементов середины таблицы Менделеева. Обычно один из осколков больше другого. Например, при бомбардировке урана могут встречаться такие комбинации осколков (как говорят, реакция идёт по следующим каналам).

• Барий и криптон:

• Цезий и рубидий:

• Ксенон и стронций:

В каждой из этих реакций выделяется очень большая энергия — порядка МэВ. Сравните эту величину с найденным выше энергетическим выходом реакции (2) , равным МэВ! Откуда берётся такое количество энергии?

Начнём с того, что из-за большого числа протонов ( штуки), упакованных в ядре урана, кулоновские силы отталкивания, распирающие ядро, очень велики. Ядерные силы, конечно, ещё в состоянии удерживать ядро от распада, но могучий кулоновский фактор готов сказать своё слово в любой момент. И такой момент настаёт, когда в ядре застревает нейтрон (рис. 2 — изображение с сайта investingreenenergy.com).

Рис. 2. Деформация, колебания и разрыв ядра

Застрявший нейтрон вызывает деформацию ядра. Начнутся колебания формы ядра, которые могут стать столь интенсивными, что ядро вытянется в «гантельку». Короткодействующие ядерные силы, скрепляющие небольшое число соседних нуклонов перешейка, не справятся с силами электрического отталкивания половинок гантельки, и в результате ядро разорвётся.

Осколки разлетятся с огромной скоростью — около скорости света. Они и уносят большую часть высвобождающейся энергии (около МэВ из ).

Деление тяжёлых ядер можно истолковать с точки зрения уже известного нам графика зависимости удельной энергии связи ядра от его массового числа (рис. 3 ).

Рис. 3. Деление тяжёлых ядер энергетически выгодно

Цветом выделена область , в которой удельная энергия связи достигает наибольшего значения МэВ/нуклон. Это область наиболее устойчивых ядер. Справа от этой области удельная энергия связи плавно уменьшается до МэВ/нуклон у ядра урана.

Процесс превращения менее устойчивых ядер в более устойчивые является энергетически выгодным и сопровождается выделением энергии. При делении ядра урана, как видим, удельная энергия связи повышается примерно на МэВ/нуклон; эта энергия как раз и выделяется в процессе деления. Умножив это на число нуклонов в ядре урана, получим приблизительно те самые МэВ энергетического выхода, о которых говорилось выше.

Видео:Как расставлять коэффициенты в уравнении реакции? Химия с нуля 7-8 класс | TutorOnlineСкачать

Цепная ядерная реакция

Появление двух-трёх нейтронов в процессе деления ядра урана — важнейший факт. Эти нейтроны «первого поколения» могут попасть в новые ядра и вызвать их деление; в результате деления новых ядер возникнут нейтроны «второго поколения», которые попадут в следующие ядра и вызовут их деление; возникнут нейтроны «третьего поколения», которые приведут к делению очередных ядер и т. д. Так идёт цепная ядерная реакция, в ходе которой высвобождается колоссальное количество энергии.

Для протекания цепной ядерной реакции необходимо, чтобы число высвободившихся нейтронов в очередном поколении было не меньше числа нейтронов в предыдущем поколении. Величина

называеся коэффициентом размножения нейтронов. Таким образом, цепная реакция идёт при условии 1′ alt=’k > 1′ /> . Если , то цепная реакция не возникает.

В случае 1′ alt=’k > 1′ /> происходит лавинообразное нарастание числа освобождающихся нейтронов, и цепная реакция становится неуправляемой. Так происходит взрыв атомной бомбы.

В ядерных реакторах происходит управляемая цепная реакция деления с коэффициентом размножения . Стационарное течение управляемой цепной реакции обеспечивается введением в активную зону реактора (то есть в ту область, где протекает реакция) специальных управляющих стержней, поглощающих нейтроны. При полностью введённых стержнях поглощение ими нейтронов настолько велико, что и реакция не идёт. В процессе запуска реактора стержни постепенно выводят из активной зоны, пока выделяемая мощность не достигнет требуемого уровня. Этот уровень тщательно контролируется, и при его превышении включаются устройства, вводящие управляющие стержни назад в активную зону.

Видео:ядерная реакцияСкачать

Термоядерная реакция

Наряду с реакцией деления тяжёлых ядер энергетически возможным оказывается и обратный в некотором смысле процесс — синтез лёгких ядер, то есть слияние ядер лёгких элементов (расположенных в начале периодической таблицы) с образованием более тяжёлого ядра.

Чтобы началось слияние ядер, их нужно сблизить вплотную — чтобы вступили в действие ядерные силы. Для такого сближения нужно преодолеть кулоновское отталкивание ядер, резко возрастающее с уменьшением расстояния между ними. Это возможно лишь при очень большой кинетической энергии ядер, а значит — при очень высокой температуре (в десятки и сотни миллионов градусов). Поэтому реакция ядерного синтеза называется термоядерной реакцией.

В качестве примера термоядерной реакции приведём реакцию слияния ядер дейтерия и трития (тяжёлого и сверхтяжёлого изотопов водорода), в результате которой образуется ядро гелия и нейтрон:

Эта реакция идёт с выделением энергии, равной МэВ (попробуйте сами провести расчёты и получить данную величину). Это очень много, если учесть, что в реакции участвуют всего нуклонов! В самом деле, в расчёте на один нуклон в реакции (9) выделяется энергия примерно МэВ, в то время как при делении ядра урана выделяется «всего» МэВ на нуклон.

Таким образом, термоядерные реакции служат источником ещё большего количества энергии, чем реакции деления ядер. С физической точки зрения это понятно: энергия реакции ядерного деления есть в основном кинетическая энергия осколков, разогнанных электрическими силами отталкивания, а при ядерном синтезе энергия высвобождается в результате разгона нуклонов навстречу друг другу под действием куда более мощных ядерных сил притяжения.

Проще говоря, при делении ядер высвобождается энергия электрического взаимодействия, а при синтезе ядер — энергия сильного (ядерного) взаимодействия.

В недрах звёзд достигаются температуры, подходящие для синтеза ядер. Свет Солнца и далёких звёзд несёт энергию, выделяющуяся в термоядерных реакциях — при слиянии ядер водорода в ядра гелия и последующем слиянии ядер гелия в ядра более тяжёлых элементов, расположенных в средней части периодической системы. Направление термоядерного синтеза показано на рис. 4 ; синтез лёгких ядер энергетически выгоден, так как направлен в сторону увеличения удельной энергии связи ядра.

Рис. 4. Синтез лёгких ядер энергетически выгоден

Неуправляемая термоядерная реакция осуществляется при взрыве водородной бомбы. Сначала взрывается встроенная атомная бомба — это нужно для создания высокой температуры на первой ступени термоядерного взрыва. При достижении необходимой температуры в термоядерном горючем бомбы начинаются реакции синтеза, и происходит взрыв собственно водородной бомбы.

Осуществление управляемой термоядерной реакции остаётся пока нерешённой проблемой, над которой физики работают уже более полувека. Если удастся добиться управляемого течения термоядерного синтеза, то человечество получит в своё распоряжение фактически неограниченный источник энергии. Это чрезвычайно важная задача, стоящая перед нынешним и будущими поколениями — в свете угрожающей перспективы истощения нефтегазовых ресурсов нашей планеты.

📹 Видео

Химические уравнения // Как Составлять Уравнения Реакций // Химия 9 классСкачать

Азот - Газ, окружающий нас ПОВСЮДУ!Скачать

РЕАКЦИИ ИОННОГО ОБМЕНА, ИОННОЕ УРАВНЕНИЕ - Урок Химия 9 класс / Подготовка к ЕГЭ по ХимииСкачать

Особенности строения и свойства молекулы азота. 11 класс.Скачать

Стабильность ядра и уравнения ядерных реакций(видео 17) | Квантовая физика | ФизикаСкачать

Уравнения ядерных реакций для разных видов распада (видео 19)| Квантовая физика | ФизикаСкачать

Оксиды азота. Оксид азота(I)Скачать

Ядерные реакции. Энергетический выход ядерных реакций. Физика 11 классСкачать

Взрывчатка из аптеки!? Получение трийодида азота #химия #йод #взрыв #опытыдомаСкачать

Азот. Видеоурок по химии 11 классСкачать

ЖИДКИЙ АЗОТ ВО РТУСкачать

Жидкий азот - Подборка экспериментов с жидким азотом (Физика, Химия)Скачать

Химические уравнения - Как составлять уравнения реакций // Составление Уравнений Химических РеакцийСкачать