Уравнение плоской синусоидальной волны распространяющейся вдоль оси ох со скоростью (6 видео)

Содержание

Волны (стр. 1 )
Уравнение волны и фазовая скорость волны
Волновая природа света
📽️ Видео

Видео:Урок 370. Механические волны. Математическое описание бегущей волныСкачать

Волны (стр. 1 )

Уравнение плоской синусоидальной волны распространяющейся вдоль оси ох со скоростью

Из за большого объема этот материал размещен на нескольких страницах:
1 2 3 4 5 6 7

I: 01.01; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Колебания в поперечной волне совершаются.

+: только перпендикулярно направлению распространения волны

-: по направлению распространения волны и перпендикулярно направлению распространения волны

-: во всех направлениях

-: только по направлению распространения волны

I: 01.02; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Длина волны — расстояние, которое проходит волна …

+: за один период колебаний

-: за полу — период колебаний

-: за время между двумя амплитудными значениями

I: 01.03; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Длина волны определяется отношением …

+: скорости к частоте

-: частоты к скорости

-: скорости к периоду

-: периода к скорости

I: 01.04; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Колебания в продольной волне совершаются.

-: во всех направлениях

+: только по направлению распространения волны

-: только перпендикулярно направлению распространения волны

-: по направлению распространения волны и перпендикулярно направлению распространения волны

I: 01.05; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Продольные волны могут распространяться

-: только в жидкостях

-: только в твердых телах

+: в газах, жидкостях и твердых телах

I: 01.06; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Поперечные волны могут распространяться в

-: в газах, жидкостях и твердых телах

-: только в жидкостях

+: только в твердых телах

I: 01.07; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Основным свойством волны является перенос

-: вещества и энергии

-: импульса, энергии и вещества

I: 01.08; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Поперечные волны могут распространяться при

-: деформации сжатия и растяжения

I: 01.09; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Продольные волны могут распространяться

+: только при деформации сжатия и растяжения

-: только при деформации сдвига

-: только при деформации сжатия

-: только при деформации растяжения

I: 01.10; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Длина волны определяется

-: произведением скорости и частоты

-: отношением скорости к периоду

-: отношением периода к скорости

+: произведением скорости и периода

V2: 02. Перенос энергии э/м волной (А)

I: 02.01; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: На рисунке показана ориентация векторов напряженности электрического () и магнитного () полей в электромагнитной волне. Вектор плотности потока энергии электромагнитного поля (вектор Умова-Пойнтинга) ориентирован в направлении …

I: 02.02; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

I: 02.03; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

I: 02.04; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

I: 02.05; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

I: 02.06; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

I: 02.07; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

I: 02.08; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

I: 02.09; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

I: 02.10; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

V2: 03. Уравнение волны, энергия волны (В)

I: 03.01; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: Плоская звуковая волна распространяется в упругой среде. Скорость колебания частиц среды, отстоящих от источника на расстоянии , по истечении времени после начала колебаний источника равна …

I: 03.02; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: В упругой среде плотностью ρ распространяется плоская синусоидальная волна. Если амплитуда волны увеличится в 4 раза, то плотность потока энергии …

+: увеличится в 16 раз

-: увеличится в 4 раза

-: уменьшится в 16 раз

-: уменьшится в 4 раза

I: 03.03; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: Уравнение плоской синусоидальной волны, распространяющейся вдоль оси OХ, имеет вид , м. Период (в мс) равен …

I: 03.04; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: Уравнение плоской синусоидальной волны, распространяющейся вдоль оси OХ со скоростью 500 м/с, имеет вид , м. Волновое число k (в м-1) равно …

I: 03.05; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: Уравнение плоской синусоидальной волны, распространяющейся вдоль оси OХ, имеет вид , м. Фазовая скорость (в м/c) равна …

I: 03.06; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: Уравнение плоской синусоидальной волны, распространяющейся вдоль оси OХ, имеет вид , м. Длина волны (в м) равна…

I: 03.07; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: Уравнение плоской синусоидальной волны, распространяющейся вдоль оси OХ, имеет вид , м. Фаза колебаний точки, расположенной на расстоянии 2 м от источника колебаний, в момент времени 2 с равна …

I: 03.08; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: Уравнение плоской синусоидальной волны, распространяющейся вдоль оси OХ со скоростью, имеет вид , м. Смещение в (см) точки, расположенной на расстоянии 2 м от источника колебаний, в момент времени 2 с равно …

I: 03.09; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: Уравнение плоской синусоидальной волны, распространяющейся вдоль оси OХ, имеет вид , м. Максимальная скорость частиц среды (в м/с) равна …

I: 03.10; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: Уравнение плоской синусоидальной волны, распространяющейся вдоль оси OХ со скоростью, имеет вид , м. Модуль максимального ускорения частиц среды (в м/с2) равен …

I: 03.11; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: В упругой среде плотностью ρ распространяется плоская синусоидальная волна с циклической частотой ω и амплитудой А. Если циклическую частоту увеличить в 4 раза, а амплитуду уменьшить в 2 раза, то объемная плотность энергии …

+: увеличится в 4 раза

-: увеличится в 64 раза

-: уменьшится в 16 раз

-: уменьшится в 4 раза

I: 03.12; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: При уменьшении в 2 раза амплитуды колебаний векторов напряженности электрического и магнитного полей плотность потока энергии …

+: уменьшится в 4 раза

-: увеличится в 2 раза

-: уменьшится в 2 раза

-: увеличится в 4 раза

I: 03.13; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: Если увеличить в 2 раза объемную плотность энергии и при этом уменьшить в 2 раза скорость распространения упругих волн, то плотность потока энергии …

-: увеличится в 4 раза

-: уменьшится в 4 раза

-: увеличится в 16 раз

-: уменьшится в 16 раз

I: 03.14; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: На рисунке представлена мгновенная «фотография» электрической составляющей электромагнитной волны, переходящей из среды 1 в среду 2, перпендикулярно границе раздела АВ. Уравнения, описывающие электрические напряженности волны в каждой среде в скалярной форме имеют вид: и .

Относительный показатель преломления среды 2 относительно среды 1 равен …

I: 03.15; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: На рисунке представлена мгновенная «фотография» электрической составляющей электромагнитной волны, переходящей из среды 1 в среду 2 перпендикулярно границе раздела АВ.

Отношение скорости света в среде 1 к его скорости в среде 2 равно …

I: 03.16; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

Относительный показатель преломления среды 2 относительно среды 1 равен …

I: 03.17; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

Отношение скорости света в среде 2 к его скорости в среде 1 равно …

I: 03.18; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

Относительный показатель преломления среды 1 относительно среды 2 равен …

I: 03.19; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

Если среда 1 – вакуум, то скорость света в среде 2 равна …

I: 03.20; t=0; k=B; ek=50; m=50; c=0;

S: При увеличении в 2 раза амплитуды колебаний векторов напряженности электрического и магнитного полей плотность потока энергии …

-: уменьшится в 4 раза

-: увеличится в 2 раза

-: уменьшится в 2 раза

+: увеличится в 4 раза

V1: 02. ГЕОМЕТРИЧЕСКАЯ ОПТИКА и ФОТОМЕТРИЯ

V2: 04. Геометрическая оптика (А)

I: 04.01; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Увеличенное и действительное изображение предмета дает …

I: 04.02; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Уменьшенное и мнимое изображение предмета дает …

I: 04.03; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Изображение предмета, расположенного между фокусом и двойным фокусом собирающей линзы является …

+: увеличенным и действительным

-: уменьшенным и действительным

-: увеличенным и мнимым

-: уменьшенным и мнимым

I: 04.04; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Если предмет поместить в фокус собирающей линзы, то …

-: изображение будет уменьшенным и перевернутым

-: изображение будет увеличенным и действительным

-: изображение будет уменьшенным и мнимым

+: изображения не будет

I: 04.05; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Изображение предмета, расположенного между собирающей линзой и ее фокусом …

-: уменьшенное и мнимое

-: увеличенное и действительное

-: уменьшенное и действительное

+: увеличенное и мнимое

I: 04.06; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Изображение предмета, расположенного между рассеивающей линзой и ее фокусом …

+: уменьшенное и мнимое

-: увеличенное и действительное

-: уменьшенное и действительное

-: увеличенное и мнимое

I: 04.07; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Изображение предмета, расположенного на удвоенном фокусном расстоянии от собирающей линзы …

-: мнимое и прямое

+: действительное и перевернутое

-: действительное и прямое

-: мнимое и перевернутое

I: 04.08; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Изображение предмета, расположенного на удвоенном фокусном расстоянии от рассеивающей линзы …

-: мнимое и перевернутое

-: уменьшенное и действительное

-: увеличенное и прямое

+: уменьшенное и мнимое

I: 04.09; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Лучи, прошедшие через собирающую линзу будут параллельны, если источник света находится от нее на …

-: удвоенном фокусном расстоянии

-: половине фокусного расстояния

-: утроенном фокусном расстоянии

I: 04.10; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Если предмет поместить в фокус рассеивающей линзы, то …

+: изображение будет уменьшенным и мнимым

-: изображения не будет

-: изображение будет увеличенным и мнимым

-: изображение будет увеличенным и действительным

I: 04.11; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Отношение скорости света в вакууме к скорости света в данной среде — это.

+: абсолютный показатель преломления среды

-: квадрат абсолютного показателя преломления среды

I: 04.12; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: При падении света из среды с большим показателем преломления в среду с меньшим показателем преломления происходит …

+: полное внутреннее отражение света

I: 04.13; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: При переходе света из одной среды в другую не изменяется его.

-: не изменяется все характеристики

I: 04.14; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Оптическая длина пути — это …

+: произведение геометрической длины пути на абсолютный показатель преломления среды

-: отношение геометрической длины пути к абсолютному показателю преломления среды

-: произведение геометрической длины пути на квадрат абсолютного показателя преломления среды

-: отношение геометрической длины пути к квадрату абсолютного показателя преломления среды

I: 04.15; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Скорость света (в Мм/с) в среде с абсолютным показателем преломления 1,5 равна

I: 04.16; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Абсолютный показатель преломления среды, в которой свет распространяется со скоростью 200 Мм/с равен

I: 04.17; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Световой луч падает на границу раздела двух сред под углом 450, а преломляется под углом 300. Относительный показатель преломления равен …

I: 04.18; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Световой луч падает под углом 450 на границу раздела двух сред с относительным показателем преломления . Угол преломления луча равен …

I: 04.19; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Угол между падающим и отраженным лучами равен 900. Угол падения равен.

I: 04.20; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: При полном внутреннем отражении предельный угол равен 450. Относительный показатель преломления двух сред равен

V2: 05. Фотометрия (А)

I: 05.01; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Светимость ламбертовского источника 3140 лм/м2. Яркость (в кд/м2) такого источника равна …

I: 05.02; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Отношение светового потока Ф, испускаемого источником света площадью S к величине этой площади …

I: 05.03; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Освещенность поверхности изотропным источником …

+: обратно пропорциональна квадрату расстояния от поверхности до источника

-: прямо пропорциональна квадрату расстояния от поверхности до источника

-: обратно пропорциональна расстоянию от поверхности до источника

-: не зависит от расстояния между источником и поверхностью

I: 05.04; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Яркость ламбертовского источника …

-: зависит от выбранного направления

+: не зависит от направления

-: обратно пропорциональна светимости

-: в 3,14 раз больше светимости

I: 05.05; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Отношение потока излучения источника к телесному углу, в котором это излучение распространяется …

I: 05.06; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Световая характеристика, равная отношению светового потока, падающего на поверхность, к площади этой поверхности …

I: 05.07; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Изотропный источник силой света 18 кд при нормальном падении лучей создает освещенность 2 лк на расстоянии (в м), равном…

I: 05.08; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Изотропный источник силой света 20 кд при нормальном падении лучей на расстоянии 2 м создает освещенность (в лк), равную …

I: 05.09; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Яркость ламбертовского источника 100 кд/м2. Светимость (в лм/м2) такого источника равна …

I: 05.10; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Изотропный источник при нормальном падении лучей на расстоянии 5 м создает освещенность 2 лк. Сила света (в кд) такого источника равна …

V1: 03. ВОЛНОВАЯ ОПТИКА

V2: 06. Интерференция (А)

I: 06.01; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Складываются два гармонических колебания одного направления с одинаковыми периодами. Результирующее колебание имеет минимальную амплитуду при разности фаз, равной …

I: 06.02; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Складываются два гармонических колебания одного направления с одинаковыми периодами. Результирующее колебание имеет максимальную амплитуду при разности фаз, равной …

I: 06.03; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Максимум интенсивности света наблюдается, если на оптической разности хода укладывается …

+: четное число полуволн

-: нечетное число полуволн

-: нецелое число полуволн

-: полуцелое число полуволн

I: 06.04; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Складываются два гармонических колебания с одинаковыми направлениями и периодами с амплитудами 6 см и 8 см. Результирующее колебание имеет минимальную амплитуду (в см), равную …

I: 06.05; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Складываются два гармонических колебания c одинаковыми направлениями и периодами с амплитудами 3 см и 4 см. При разности фаз π/2 результирующее колебание имеет амплитуду (в см), равную …

I: 06.06; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Оптическая разность хода двух интерферирующих лучей монохроматического света равна λ/4 (λ – длина волны). При этом разность фаз колебаний равна…

I: 06.07; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Тонкая пленка, освещенная белым светом, вследствие явления интерференции в отраженном свете имеет зеленый цвет. При увеличении толщины пленки ее цвет….

I: 06.08; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Две интерферирующих волны максимально усилены, если число полуволн на их оптической разности хода, равной Δ=2λ, составляет …

I: 06.09; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Две интерферирующих волны максимально ослаблены, если число полуволн на их оптической разности хода, равной Δ=3λ/2, составляет …

I: 06.10; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

S: Тонкая стеклянная пластинка с показателем преломления n и толщиной d помещена между двумя средами с показателем преломления n1 и n2, причем . На пластинку нормально падает свет с длиной волны λ.

Оптическая разность хода интерферирующих лучей равна…

I: 06.11; t=0; k=A; ek=25; m=25; c=0;

Видео:10й класс; Физика; "Уравнение плоской волны"Скачать

Уравнение волны и фазовая скорость волны

Уравнение упругой волны — это зависимость от координат и времени скалярных или векторных величин, характеризующих колебания среды при похождении в ней рассматриваемой волны. При распространении в упругой среде механических возмущений, возбуждаемых источником волн, происходит перенос энергии, поэтому такие волны называют бегущими волнами.

Упругая волна называется синусоидальной или гармонической, если соответствующие ей колебания частиц среды являются гармоническими.

Геометрическое место точек, в которых фаза колебаний имеет одно и то же значение, называется волновой поверхностью. Волна называется плоской, если ее волновые поверхности представляют совокупность плоскостей, параллельных друг другу.

Уравнение плоской волны, распространяющейся вдоль оси ОХ в непоглощающей среде, можно записать в виде:

Здесь s — величина, характеризующая колебательное движение среды; и — скорость распространения волны. Колебания в некоторой точке отличаются от колебаний в начале координат (О) сдвигом по времени

Уравнение плоской синусоидальной волны, распространяющейся в непоглощающей среде вдоль положительного направления оси ОХ, имеет вид:

Здесь А — амплитуда волны; со = —— циклическая частота волны,

Т — период колебаний; ср₀ — начальная фаза колебаний в точках координатной плоскости х = 0; (р = ( + ср₀) — фаза плоской волны.

Расстояние X = х>Т, на которое распространяется синусоидальная волна за время, равное периоду колебаний, называется длиной волны. Длина волны X равна расстоянию между двумя ближайшими точками среды, для которых разность фаз колебаний равна 2л.

Еще одна характеристика синусоидальной волны — волновое число к, которое численно равно количеству длин волн, укладывающихся на отрезке длиной 2л.

Уравнение плоской синусоидальной волны (4.3.2) можно также записать в виде:

Волновым вектором называется вектор к, по модулю равный волновому числу к и направленный вдоль луча в рассматриваемой точке. Лучом называется линия, касательная к которой в каждой ее точке совпадает с направлением распространения волны, т. е. с направлением переноса энергии волной.

Волновой вектор плоской синусоидальной волны не зависит от выбора точки. Для плоской синусоидальной волны, распространяющейся вдоль положительного направления оси ОХ, выражение (4.3.4) можно записать в виде:

Здесь к — ki, кх = кг, где г — радиус-вектор, определяющий положение равновесия колеблющейся точки среды.

Волна называется сферической, если ее волновые поверхности имеют вид концентрических сфер; такие волны возбуждаются в однородной изотропной среде уединенным точечным источником. Центр этих сфер называется центром волны.

Для синусоидальной сферической волны запишем:

где А(г) — амплитуда волны; ср₀ — начальная фаза колебаний в центре волны.

Можно доказать, что при распространении сферической волны в непоглощающей среде амплитуда волны удовлетворяет соотношению:

где а₀ — физическая величина, численно равна амплитуде волны на расстоянии г = 1 м от центра волны.

В линейной однородной, изотропной, непоглощающей среде волны описываются дифференциальным уравнением в частных производных, которое называется волновым уравнением и имеет вид:

Скорость v распространения синусоидальной волны называется фазовой скоростью. Эта скорость равна скорости перемещения в пространстве точек поверхности, соответствующей любому фиксированному значению фазы синусоидальной волны.

Например, для случая плоской синусоидальной волны, задавая фиксированное значение фазы волны, cot — кх + ср₀ = const, найдем производную от координаты по времени, т. е. скорость:

Можно получить, что скорость продольной волны в однородной газообразной среде определяется выражением:

где р — плотность газа (р = const), К — модуль объемной упругости газа.

Скорость поперечных упругих волн в неограниченной изотропной твердой среде

Здесь G — модуль сдвига среды, р — плотность среды.

Распространение продольных волн в тонком стержне связано с его продольным растяжением и сжатием. Для скорости продольных волн в тонком стержне можно получить, используя модуль Юнга Е для материала стержня,

Скорость распространения поперечных волн в натянутой тонкой нити (в струне) зависит от натяжения струны и определяется выражением:

где F — сила натяжения струны; р — плотность материала струны; S_ceч — площадь ее поперечного сечения.

Заметим, что упругие свойства и плотность твердых тел и жидкостей зависят от химического состава и мало изменяются при различных давлениях и температурах.

Приближенно можно считать, что скорость упругих волн в твердых телах и в жидкостях постоянна.

Модуль объемной упругости К газа зависит от вида термодинамического процесса его объемной деформации, поэтому скорость упругих волн в идеальном газе зависит от частоты волн (дисперсия волн). Колебания частиц среды при распространении в ней упругих волн совершаются с той же частотой, что и колебания источника волн.

Будем считать, что при очень быстрой деформации, т. е. при достаточно большой частоте колебаний частиц среды (газа), реализуется адиабатический процесс.

Тогда можно получить выражение для скорости упругих волн в идеальном газе при адиабатическом процессе.

где у — показатель адиабаты; R — универсальная газовая постоянная, Т — температура, М- молярная масса.

Из опытов скорость слышимых звуковых волн в газах слабо зависит от частоты и может определиться выражением (4.3.9), если плотность газов не велика.

Видео:Получение уравнения плоской бегущей волны.Скачать

Волновая природа света

Название	Волновая природа света
Анкор	FEPO_2005_fizika_-_moi_otvety.docx
Дата	03.11.2017
Размер	193.97 Kb.
Формат файла
Имя файла	FEPO_2005_fizika_-_moi_otvety.docx
Тип	Документы #10071
страница	3 из 3

Подборка по базе: 7. Путешествуем вокруг света.doc, 7 кл-ЗАКОН И ПРИРОдА.docx, Кроссворд Природа Алтая.docx, статья Он весь дитя добра и света.docx, Влияние света тепла и влаги на рост растений.docx, быть может вся природа мозаика цветов.docx, ОВЗ природа.docx, план работы на гд света профелактики.docx, Влияние климата на жилища людей в разных частях света.docx, Интерферениция и дифракция света.ppt

1. Уравнение плоской синусоидальной волны, распространяющейся вдоль оси OХ, имеет вид . Длина волны (в м) равна…

2. Уравнение плоской синусоидальной волны, распространяющейся вдоль оси OХ, имеет вид . Период (в мс) равен…

3. Уравнение плоской синусоидальной волны, распространяющейся вдоль оси OХ со скоростью 500 м/с, имеет вид . Волновое число k (в м -1 ) равно…

4. Уравнение плоской синусоидальной волны, распространяющейся вдоль оси OХ со скоростью 500 м/с, имеет вид. Циклическая частота  в (с -1 ) равна…

5. Уравнение плоской синусоидальной волны, распространяющейся вдоль оси OХ, имеет вид . Длина волны (в м) равна …

Уравнение гармонических колебаний

1. Материальная точка совершает гармонические колебания с амплитудой А=4см и периодом Т=2с. Если смещение точки в момент времени, принятый за начальный, равно своему максимальному значению, то точка колеблется в соответствии с уравнением (в СИ)…

С)

2. Материальная точка совершает гармонические колебания с амплитудой А=4см и частотой =2Гц. Если смещение точки в момент времени, принятый за начальный, равно нулю, то точка колеблется в соответствии с уравнением (в СИ)…

3. Материальная точка совершает гармонические колебания с амплитудой А=4см и частотой =2Гц. Если смещение точки в момент времени, принятый за начальный, равно своему максимальному значению, то точка колеблется в соответствии с уравнением (в СИ)…

4. Материальная точка совершает гармонические колебания с амплитудой А=4см и периодом Т=2с. Если смещение точки в момент времени, принятый за начальный, равно 2см, то точка колеблется в соответствии с уравнением (в СИ)…

5. Материальная точка совершает гармонические колебания с амплитудой А=4см и частотой =2Гц. Если смещение точки в момент времени, принятый за начальный, равно 2см, то точка колеблется в соответствии с уравнением (в СИ)…

Уравнение Шредингера (конкретные ситуации)

1. Вероятность обнаружить электрон на участке (a,b) одномерного потенциального ящика с бесконечно высокими стенками вычисляется по формуле , где – плотность вероятности, определяемая -функцией. Если -функция имеет вид, указанный на рисунке, то вероятность обнаружить электрон на участке

(Считает по интегралу в зависимости от заданных границ)

Уравнения свободных и вынужденных колебаний

1. Уравнение движения пружинного маятника является дифференциальным уравнением …

Решение: 1) Вынужденные колебания: или , где x – смещение колеблющегося тела из положения равновесия; δ=b/m – коэффициент затухания, – собственная частота той же колебательной системы, F₀ – амплитуда вынуждающей силы, k – коэффициент жёсткости пружины, m – масса тела.

2) Свободные затухающие колебания: или .

3) Свободные незатухающие колебания: или .
3. Свободные незатухающие колебания заряда конденсатора в колебательном контуре описываются уравнением…

4. Свободные затухающие колебания заряда конденсатора в колебательном контуре описываются уравнением…

5. Вынужденные колебания заряда конденсатора в колебательном контуре описываются уравнением…

Уравнения Шредингера (общие свойства)

1. Стационарным уравнением Шредингера для частицы в трехмерном ящике с бесконечно высокими стенками является уравнение…

2. Стационарным уравнением Шредингера для частицы в одномерном ящике с бесконечно высокими стенками является уравнение…c)

3. Стационарным уравнением Шредингера для электрона в водородоподобном ионе является уравнение…

4. Нестационарным уравнением Шредингера является уравнение…

1. На рисунке представлены две вольтамперные характеристики вакуумного фотоэлемента. Если Е – освещенность фотокатода, а  – частота падающего на него света, то справедливо следующее утверждение…

2. На рисунке представлены две вольтамперные характеристики вакуумного фотоэлемента. Если Е – освещенность фотокатода, а  – длина волны падающего на него света, то справедливо следующее утверждение…

3. На рисунке представлены две вольтамперные характеристики вакуумного фотоэлемента. Если Е – освещенность фотокатода, а  – длина волны падающего на него света, то справедливо следующее утверждение…

4. На рисунке представлены две вольтамперные характеристики вакуумного фотоэлемента. Если Е – освещенность фотокатода, а  – длина волны падающего на него света, то справедливо следующее утверждение…

Энергия волны. Перенос энергии волной

1. На рисунке показана ориентация векторов напряженности электрического () и магнитного () полей в электромагнитной волне. Вектор плотности потока энергии электромагнитного поля ориентирован в направлении…

3. На рисунке показана ориентация векторов напряженности электрического () и магнитного () полей в электромагнитной волне. Вектор плотности потока энергии электромагнитного поля ориентирован в направлении…

a) 4

5. На рисунке показана ориентация векторов напряженности электрического () и магнитного () полей в электромагнитной волне. Поток энергии электромагнитного поля ориентирован в направлении…

a) 4

6. При увеличении в 2 раза амплитуды колебаний векторов напряженности электрического и магнитного полей плотность потока энергии … a) увеличится в 4 раза

7. При уменьшении в 2 раза амплитуды колебаний векторов напряженности электрического и магнитного полей плотность потока энергии …c) уменьшится в 4 раза

8. Если увеличить в 2 раза объемную плотность энергии и при этом увеличить в 2 раза скорость распространения упругих волн, то плотность потока энергии…b) увеличится в 4 раза

9. Если уменьшить в 2 раза объемную плотность энергии при неизменной скорости распространения упругих волн, то плотность потока энергии… b) уменьшится в 4 раза

10. Если увеличить в 2 раза объемную плотность энергии и при этом уменьшить в 2 раза скорость распространения упругих волн, то плотность потока энергии…a) останется неизменной

11. Плотность потока электромагнитной энергии имеет размерность…d) В·А/м 2

12. Плотность потока энергии упругой волны имеет размерность…c) Дж/м 2

Эффект Комптона. Световое давление

1. На рисунке показаны направления падающего фотона (), рассеянного фотона (’) и электрона отдачи (e). Угол рассеяния 90°, направление движения электрона отдачи составляет с направлением падающего фотона угол . Если импульс падающего фотона P_ф, то импульс электрона отдачи равен…

Решение/

2. На рисунке показаны направления падающего фотона (), рассеянного фотона (’) и электрона отдачи (e). Угол рассеяния 90°, направление движения электрона отдачи составляет с направлением падающего фотона угол . Если импульс электрона отдачи P_е, то импульс падающего фотона равен…

3. На рисунке показаны направления падающего фотона (), рассеянного фотона (’) и электрона отдачи (e). Угол рассеяния 90°, направление движения электрона отдачи составляет с направлением падающего фотона угол . Если импульс электрона отдачи P_е, то импульс рассеянного фотона равен…

5. Если увеличить в 2 раза объемную плотность световой энергии, то давление света …b) увеличится в 2 раза

6. Если зачерненную пластинку, на которую падает свет, заменить на зеркальную той же площади, то световое давление …c) увеличится 2 раза

7. Если зеркальную пластинку, на которую падает свет, заменить на зачерненную той же площади, то световое давление … b) уменьшится 2 раза