При всех изменениях в электрической цепи: включении, выключении, коротком замыкании, колебаниях величины какого-либо параметра и т.п. – в ней возникают переходные процессы, которые не могут протекать мгновенно, так как невозможно мгновенное изменение энергии, запасенной в электромагнитном поле цепи. Таким образом, переходный процесс обусловлен несоответствием величины запасенной энергии в магнитном поле катушки и электрическом поле конденсатора ее значению для нового состояния цепи.
При переходных процессах могут возникать большие перенапряжения, сверхтоки, электромагнитные колебания, которые могут нарушить работу устройства вплоть до выхода его из строя. С другой стороны, переходные процессы находят полезное практическое применение, например, в различного рода электронных генераторах. Все это обусловливает необходимость изучения методов анализа нестационарных режимов работы цепи.
Основные методы анализа переходных процессов в линейных цепях:
- Классический метод, заключающийся в непосредственном интегрировании дифференциальных уравнений, описывающих электромагнитное состояние цепи.
- Операторный метод, заключающийся в решении системы алгебраических уравнений относительно изображений искомых переменных с последующим переходом от найденных изображений к оригиналам.
- Частотный метод, основанный на преобразовании Фурье и находящий широкое применение при решении задач синтеза.
- Метод расчета с помощью интеграла Дюамеля, используемый при сложной форме кривой возмущающего воздействия.
- Метод переменных состояния, представляющий собой упорядоченный способ определения электромагнитного состояния цепи на основе решения системы дифференциальных уравнений первого прядка, записанных в нормальной форме (форме Коши).
Классический метод расчета
Классический метод расчета переходных процессов заключается в непосредственном интегрировании дифференциальных уравнений, описывающих изменения токов и напряжений на участках цепи в переходном процессе.
В общем случае при использовании классического метода расчета составляются уравнения электромагнитного состояния цепи по законам Ома и Кирхгофа для мгновенных значений напряжений и токов, связанных между собой на отдельных элементах цепи соотношениями, приведенными в табл. 1.
Таблица 1. Связь мгновенных значений напряжений и токов на элементах электрической цепи
| Резистор (идеальное активное сопротивление) | |||||||
| Катушка индуктивности (идеальная индуктивность) | |||||||
| Конденсатор (идеальная емкость) | |||||||
;
,
;
 . | (1) |
Подставив в (1) значение тока через конденсатор
,
получим линейное дифференциальное уравнение второго порядка относительно 
.
В общем случае уравнение, описывающее переходный процесс в цепи с n независимыми накопителями энергии, имеет вид:
 , | (2) |
где х – искомая функция времени (напряжение, ток, потокосцепление и т.п.); 
— известное возмущающее воздействие (напряжение и (или) ток источника электрической энергии); 
— к-й постоянный коэффициент, определяемый параметрами цепи.
Порядок данного уравнения равен числу независимых накопителей энергии в цепи, под которыми понимаются катушки индуктивности и конденсаторы в упрощенной схеме, получаемой из исходной путем объединения индуктивностей и соответственно емкостей элементов, соединения между которыми являются последовательными или параллельными.
В общем случае порядок дифференциального уравнения определяется соотношением
 , | (3) |
где 
и 
— соответственно число катушек индуктивности и конденсаторов после указанного упрощения исходной схемы; 
— число узлов, в которых сходятся только ветви, содержащие катушки индуктивности (в соответствии с первым законом Кирхгофа ток через любую катушку индуктивности в этом случае определяется токами через остальные катушки); 
— число контуров схемы, ветви которых содержат только конденсаторы (в соответствии со вторым законом Кирхгофа напряжение на любом из конденсаторов в этом случае определяется напряжениями на других).
Наличие индуктивных связей на порядок дифференциального уравнения не влияет.
Как известно из математики, общее решение уравнения (2) представляет собой сумму частного решения исходного неоднородного уравнения и общего решения однородного уравнения, получаемого из исходного путем приравнивания его левой части к нулю. Поскольку с математической стороны не накладывается каких-либо ограничений на выбор частного решения (2), применительно к электротехнике в качестве последнего удобно принять решение 
, соответствующее искомой переменной х в установившемся послекоммутационном режиме (теоретически для 
).
Частное решение 
уравнения (2) определяется видом функции 
, стоящей в его правой части, и поэтому называется принужденной составляющей. Для цепей с заданными постоянными или периодическими напряжениями (токами) источников принужденная составляющая определяется путем расчета стационарного режима работы схемы после коммутации любым из рассмотренных ранее методов расчета линейных электрических цепей.
Вторая составляющая 
общего решения х уравнения (2) – решение (2) с нулевой правой частью – соответствует режиму, когда внешние (принуждающие) силы (источники энергии) на цепь непосредственно не воздействуют. Влияние источников проявляется здесь через энергию, запасенную в полях катушек индуктивности и конденсаторов. Данный режим работы схемы называется свободным, а переменная 
— свободной составляющей.
В соответствии с вышесказанным, общее решение уравнения (2) имеет вид
 | (4) |
Соотношение (4) показывает, что при классическом методе расчета послекоммутационный процесс рассматривается как наложение друг на друга двух режимов – принужденного, наступающего как бы сразу после коммутации, и свободного, имеющего место только в течение переходного процесса.
Необходимо подчеркнуть, что, поскольку принцип наложения справедлив только для линейных систем, метод решения, основанный на указанном разложении искомой переменной х, справедлив только для линейных цепей.
Начальные условия. Законы коммутации
В соответствии с определением свободной составляющей 
в ее выражении имеют место постоянные интегрирования 
, число которых равно порядку дифференциального уравнения. Постоянные интегрирования находятся из начальных условий, которые принято делить на независимые и зависимые. К независимым начальным условиям относятся потокосцепление (ток) для катушки индуктивности и заряд (напряжение) на конденсаторе в момент времени 
(момент коммутации). Независимые начальные условия определяются на основании законов коммутации (см. табл. 2).
Таблица 2. Законы коммутации
Первый закон коммутации (закон сохранения потокосцепления)
Магнитный поток, сцепленный с катушками индуктивности контура, в момент коммутации сохраняет то значение, которое имел до коммутации, и начинает изменяться именно с этого значения: 
.
Второй закон коммутации (закон сохранения заряда)
Электрический заряд на конденсаторах, присоединенных к любому узлу, в момент коммутации сохраняет то значение, которое имел до коммутации, и начинает изменяться именно с этого значения: 
.
Доказать законы коммутации можно от противного: если допустить обратное, то получаются бесконечно большие значения 
и 
, что приводит к нарушению законов Кирхгофа.
На практике, за исключением особых случаев (некорректные коммутации), допустимо использование указанных законов в другой формулировке, а именно:
первый закон коммутации – в ветви с катушкой индуктивности ток в момент
коммутации сохраняет свое докоммутационное значение и в дальнейшем начинает изменяться с него: 
.
второй закон коммутации – напряжение на конденсаторе в момент
коммутации сохраняет свое докоммутационное значение и в дальнейшем начинает изменяться с него: 
.
Необходимо подчеркнуть, что более общей формулировкой законов коммутации является положение о невозможности скачкообразного изменения в момент коммутации для схем с катушкой индуктивности – потокосцеплений, а для схем с конденсаторами – зарядов на них. В качестве иллюстрации сказанному могут служить схемы на рис. 2, переходные процессы в которых относятся к так называемым некорректным коммутациям (название произошло от пренебрежения в подобных схемах малыми параметрами, корректный учет которых может привести к существенному усложнению задачи).
Действительно, при переводе в схеме на рис. 2,а ключа из положения 1 в положение 2 трактование второго закона коммутации как невозможность скачкообразного изменения напряжения на конденсаторе приводит к невыполнению второго закона Кирхгофа 
. Аналогично при размыкании ключа в схеме на рис. 2,б трактование первого закона коммутации как невозможность скачкообразного изменения тока через катушку индуктивности приводит к невыполнению первого закона Кирхгофа 
. Для данных схем, исходя из сохранения заряда и соответственно потокосцепления, можно записать:
Зависимыми начальными условиями называются значения остальных токов и напряжений, а также производных от искомой функции в момент коммутации, определяемые по независимым начальным условиям при помощи уравнений, составляемых по законам Кирхгофа для 
. Необходимое число начальных условий равно числу постоянных интегрирования. Поскольку уравнение вида (2) рационально записывать для переменной, начальное значение которой относится к независимым начальным условиям, задача нахождения начальных условий обычно сводится к нахождению значений этой переменной и ее производных до (n-1) порядка включительно при 
.
Пример. Определить токи и производные 
и 
в момент коммутации в схеме на рис. 3, если до коммутации конденсатор был не заряжен.
В соответствии с законами коммутации
и 
.
На основании второго закона Кирхгофа для момента коммутации имеет место
,
и 
.
Для известных значений 
и 
из уравнения
определяется 
.
Значение производной от напряжения на конденсаторе в момент коммутации (см. табл. 1)
.
Корни характеристического уравнения. Постоянная времени
Выражение свободной составляющей 
общего решения х дифференциального уравнения (2) определяется видом корней характеристического уравнения (см. табл. 3).
Таблица 3. Выражения свободных составляющих общего решения
Вид корней характеристического уравнения
Выражение свободной составляющей
Корни 
вещественные и различные
Корни 
вещественные и 
Пары комплексно-сопряженных корней 
Необходимо помнить, что, поскольку в линейной цепи с течением времени свободная составляющая затухает, вещественные части корней характеристического уравнения не могут быть положительными.
При вещественных корнях 
монотонно затухает, и имеет место апериодический переходный процесс. Наличие пары комплексно сопряженных корней обусловливает появление затухающих синусоидальных колебаний (колебательный переходный процесс).
Поскольку физически колебательный процесс связан с периодическим обменом энергией между магнитным полем катушки индуктивности и электрическим полем конденсатора, комплексно-сопряженные корни могут иметь место только для цепей, содержащих оба типа накопителей. Быстроту затухания колебаний принято характеризовать отношением
,
которое называется декрементом колебания, или натуральным логарифмом этого отношения
,
называемым логарифмическим декрементом колебания, где 
.
Важной характеристикой при исследовании переходных процессов является постоянная времени t , определяемая для цепей первого порядка, как:
,
где р – корень характеристического уравнения.
Постоянную времени можно интерпретировать как временной интервал, в течение которого свободная составляющая уменьшится в е раз по сравнению со своим начальным значением. Теоретически переходный процесс длится бесконечно долго. Однако на практике считается, что он заканчивается при 
- Основы теории цепей: Учеб. для вузов /Г.В.Зевеке, П.А.Ионкин, А.В.Нетушил, С.В.Страхов. –5-е изд., перераб. –М.: Энергоатомиздат, 1989. -528с.
- Бессонов Л.А. Теоретические основы электротехники: Электрические цепи. Учеб. для студентов электротехнических, энергетических и приборостроительных специальностей вузов. –7-е изд., перераб. и доп. –М.: Высш. шк., 1978. –528с.
- Теоретические основы электротехники. Учеб. для вузов. В трех т. Под общ. ред. К.М.Поливанова. Т.1. К.М.Поливанов. Линейные электрические цепи с сосредоточенными постоянными. –М.: Энергия- 1972. –240с.
Видео:Расчет цепей переменного синусоидального тока | Метод комплексных амплитуд | Часть 3Скачать
Переходной процесс в цепи второго порядка
5 ПЕРЕХОДНОЙ ПРОЦЕСС В ЦЕПИ ВТОРОГО ПОРЯДКА
Рисунок 5.1 — Схема цепи
Уравнение цепи имеет вид
(5.1)
Дифференцируя обе части выражения (5.1), получим уравнение второго порядка для тока i в цепи:
(5.2)
Однородное уравнение, определяющее свободный ток, можно записать
(5.3)
Введем обозначения 
и 
. Тогда
(5.4)
(5.5)
. (9.34)
Ток переходного режима
(5.6)
Ток установившегося режима 
можно найти, если известен вид функции 
.
Произвольные постоянные интегрирования A1 и A2 определяют из начальных физических условий: 
.
Для определения постоянных A1 и A2 надо знать значение тока и всех его производных до (n – 1) включительно в начальный момент времени. В данном случае необходимо знать начальное значение тока и его первой производной. Начальное значение первой производной тока находится из уравнения цепи (5.1) при (t = 0)
(5.7)
где u(0) – значение приложенного напряжения u(t) при t = 0.
Из последнего уравнения получаем
(5.8)
Из уравнения (5.8) для производной тока имеем
.
Уравнения для нахождения постоянных интегрирования
(5.9)
где 
– значения тока установившегося режима и его производной в начальный момент времени, известные из найденного ранее частного решения исходного дифференциального уравнения (5.1).
В качестве примера рассмотрим расчет переходного процесса классическим методом для схемы, изображенной на рис. 5.2. Определить ток
.
Рисунок 5.2 — Расчетная схема
1. Для цепи после коммутации составляются уравнения по I и II законам Кирхгофа.
2. Определяются независимые начальные условия 
из расчета схемы до коммутации:
;
.
3. Искомая величина записывается в виде
.
4. Установившуюся составляющую определяют из расчета режима цепи после коммутации 
(при E = const ток после коммутации есть ток во внешнем контуре).
5. Составляется характеристическое уравнение, и определяются его корни
.
Корни могут быть:
действительные разные p1 и p2; действительные равные p1 = p2 = p; комплексно сопряженные 
,
где б – коэффициент затухания;
щсв – угловая частота свободных колебаний.
6. В соответствии с полученными корнями характеристического уравнения записывается свободная составляющая:
1) 
;
2) 
;
3) 
, где 
.
7. Искомое решение для первого случая
.
8. Определяются постоянные интегрирования A1 и A2:
,
.
Уравнения п.1 для момента времени t = 0 запишутся как
.
Независимые начальные условия i(0) и 
уже определены в п.2. Зависимые начальные условия i1(0), i2(0) и 
определяются из последней системы уравнений.
Для определения 
необходимо продифференцировать систему уравнений п.1:
9. После определения постоянных интегрирования A1 и A2 подставляют их в искомое решение и расчет окончен.
Для определения других токов и напряжений не требуется выполнять все этапы расчета. Можно использовать известные выражения
.
В этом случае приложенное напряжение, а также ток установившегося режима равны нулю:
.
Для определения произвольных постоянных интегрирования в уравнении необходимо положить: 
.
Рисунок 5.3 — Расчетная схема
Обозначим 
. Тогда
.
(5.10)
Напряжения на катушке и конденсаторе
(5.11)
При выводе последнего уравнения учитывалось, что 
.
5.1 Корни характеристического уравнения
Характер процессов при разряде конденсатора оказывается различным в зависимости от того, будут ли корни характеристического уравнения вещественными или комплексными, что определяется соотношениями между параметрами R, L и C.
Рассмотрим возможные случаи.
1. Пусть корни характеристического уравнения вещественны и отличны друг от друга. Это имеет место при условии
.
Так как 
и 
и, кроме того, 
, то при изменении t от 0 до ∞ величины 
и 
убывают от 1 до 0 и при том разность 
всегда положительна (рис. 5.4).
Ток i не меняет своего направления, т. е. конденсатор все время разряжается. Такой односторонний разряд конденсатора называют апериодическим. Кривые изменения напряжений показаны на рис. 5.5.
Видео:Переходные процессы | Классический метод расчета переходных процессов. Теория и задачаСкачать
При комплексных сопряженных корнях характеристического уравнения закон изменения напряжения
3.3 Переходные процессы в цепях второго порядка
Цепи второго порядка содержат два реактивных элемента; это могут быть две индуктивности, две емкости или емкость с индуктивностью. Кроме того, цепь включает некоторое количество резистивных элементов и независимых источников энергии, которые для простоты анализа будем считать стационарными. В зависимости от наличия тех или иных реактивных элементов, решение задачи следует искать или для переменной состояния i L ( t) , или для u C ( t). Форма записи решения определена общей теорией:
где p1 и p2 — корни характеристического уравнения.
Поиск решения выполняется в той же последовательности, что и для цепей первого порядка:
1. Находят корни характеристического уравнения. Они могут быть вещественными разными и отрицательными или вещественными кратными и отрицательными или комплексно-сопряженными с отрицательной вещественной частью;
2. Из анализа цепи после коммутации определяют принужденную составляющую режима 
или 
, что можно сделать, если в цепи продолжают действовать стационарные источники питания;
3. Исследуя основные и неосновные начальные условия, находят постоянные интегрирования 
, 
или 
, 
.
Рассмотрим подробнее каждый шаг решения.
1. Определение корней характеристического уравнения.
Характеристическое уравнение может быть получено классическим методом путем составления системы уравнений по законам Кирхгофа с последующим сведением этой системы к одному дифференциальному уравнению второго порядка. Этот способ подробно описан в учебной литературе и здесь не рассматривается. Как показывают примеры, рассмотренные ранее, этот путь сопровождается достаточно громоздкими преобразованиями.
Было замечено, что характеристическое уравнение содержится внутри
функции входного сопротивления как некоторый инвариант, присущий данной цепи. Рассмотрим этот способ получения характеристического уравнения путем исследования входного сопротивления на примере цепи, представленной на рис.3.13а. Будем считать, что цепь питается от источника постоянного тока и содержит два резистивных сопротивления, индуктивность и емкость. После коммутации ( t>0) (ключ S замыкается) переходный процесс в цепи, изображенной на рис.3.13б, развивается за счет независимого источника тока, а также за счет энергии, запасенной в реактивных элементах цепи. Свободная составляющая режима, определяемая корнями характеристического уравнения, не зависит от внешнего источника питания, а определяется только параметрами элементов ветвей и способом их соединения. Точно так же не зависит от внешних источников питания и функция входного сопротивления [1]. Поэтому возникает идея поискать корни характеристического уравнения внутри функции входного сопротивления.
На рис.3.13в и рис.3.13г представлены комплексные схемы замещения цепи, которые следует составить для определения входного сопротивления со стороны
первой и третьей ветви, где 
.
Рис. 3.13. Схема RLC -цепи второго порядка:
а) исходная цепь
б) схема после коммутации
в) входное сопротивление со стороны третьей ветви
г) входное сопротивление со стороны первой ветви
Объединяя параллельно и последовательно соединенные ветви, найдем входные сопротивления со стороны обозначенных зажимов
Числители полученных выражений совпадают, а знаменатели различны. Аналогичный результат получим, если найдем входное сопротивление со стороны второй ветви. Следовательно, числитель входного сопротивления со стороны любой ветви является некоторым расчетным инвариантом, определяемым топологией цепи. Числитель этого инварианта при замене комплексной переменной jω на p совпадает с характеристическим полиномом. Используя эту замену и, приравнивая числитель к нулю, получим характеристическое уравнение:
После замены в числителе переменной jω на p и деления на коэффициент при старшем члене получим уравнение второй степенин.Найдем корни этого уравнения
На основании этого анализа сформулируем порядок получения характеристического уравнения цепи:
а. Для времени t>0 следует изобразить комплексную расчетную цепь;
б. Исключить из схемы все независимые источники энергии: источники тока разомкнуть, источники напряжения замкнуть накоротко. Найти входное сопротивление со стороны любой ветви и записать это выражение в виде дробно-рациональной функции, где в числителе и в знаменателе образуются полиномы по степеням jω
в. Числитель полученного выражения, совпадающий с характеристи-ческим полиномом, приравнять к нулю, предварительно заменив переменную jω на p. Найти корни характеристического уравнения и записать решение для искомой переменной состояния в виде (3.17) или (3.18).
Рис. 3.14. Схема для определения принужденных составляющих режима
2. Определение принужденной составляющей режима при стационарном воздействии находят для момента времени t = ∞, когда переходный процесс в цепи уже закончен. Для рассматриваемого в примере режима постоянного тока исследуемая схема приведена на рис.3.14, где индуктивность заменена короткозамкнутой перемычкой, а емкость разрывом. Используя правило деления тока на части, найдем
3. Постоянные интегрирования A1 и A2 (или B1 и B2) можно найти на основании основных и неосновных начальных условий. Основные начальные условия определяются законами коммутации по схеме докоммутационного состояния цепи. Для рассматриваемого примера такая схема приведена на рис.3.15а, из анализа которой следует
что дает одно уравнение для определения постоянных интегрирования:
📺 Видео
Лекция 091-5. Расчет переходных процессов классическим методом. Корни характеристического уравненияСкачать
Регуляторы и астатизмы | Утро с теорией управления, лекция 4Скачать
ТОЭ 78. Переходные процессы в электрических цепях, составление характеристических уравнений 1 способСкачать
Расчет переходного процесса через ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ уравнение по законам Кирхгофа│Классический методСкачать
Изображение комплексных чисел. Модуль комплексного числа. 11 класс.Скачать
Пример 7 | Классический метод расчета цепи 1-го порядка с конденсаторомСкачать
Комплексные числа | Теория комплексных чисел. Переход из одной формы в другуюСкачать
Лекция 092-3. Расчет переходных процессов операторным методом. Теорема разложенияСкачать
Почему UL опережает iL на 90°│Сдвиг фаз между UL и iL│Катушка в цепи переменного токаСкачать
МСС. Расчёт главных напряжений. Часть 1.Скачать
Подготовка к тестам: переходные процессыСкачать
Лекция 092-1. Расчет переходных процессов операторным методом. Основные понятияСкачать
Расчет переходного процесса в цепи второго порядка. Комплексные корниСкачать
Классический метод расчётов переходных процессов в эл. цепях.Скачать
Расчет переходных процессов классическим методомСкачать
Математика. Урок 7.9. Линейные дифференциальные уравнения. Комплексные корниСкачать
Сопротивление материалов. Лекция: одноосное растяжение и сжатие стержнейСкачать
